Эфиродинамика: граф утверждений (A0–A12)

Эфир существует: пустота заполнена материальной средой.

A0 §2 (Т1); решение автора 2026-09-28 (TRANSLATION.md, шаг 1)

свет, тяготение и электромагнитные силы действуют через пустоту (опыт), всякое влияние переносит среда, а явления — движения материи: значит, пустота заполнена материальной средой Решение автора: автор 2026-09-28 (TRANSLATION.md, шаг 1): существование эфира — вывод через механичность света, тяготения и прочих явлений.

Нет истинных входов: материя бесконечно делима, у всякого уровня организации есть более глубокий, и любое число — следствие модели следующего уровня, а необъяснённое число — долг.

свод 0.1, 0.4; решение автора 2026-09-28 (TRANSLATION.md, шаг 1)

механика Ньютона не содержит собственных масштабов: размеры и массы элементов любого уровня внутри него не выводятся; по рамке метода всякое число объяснено (свод, 0.1 и 0.4) — значит, объяснение даёт модель более глубокого уровня, и так для каждого уровня Решение автора: автор 2026-09-28 (TRANSLATION.md, шаг 1): вывод из механичности и рамки метода, не постулат; прежде — основание графа (2026-09-26), реестр data/postulates.yaml, net-istinnykh-vkhodov.

Механика сплошной среды — уравнения Эйлера и Навье–Стокса — есть статистическое обобщение механики корпускулярной среды, законное на масштабах, много больших её элемента.

классическая кинетическая теория: уравнение Больцмана, разложение Чепмена — Энскога (Chapman, Cowling, The Mathematical Theory of Non-uniform Gases); A0 §2 Т1 (стр. 111–119), §3.1 (стр. 205–209)

кинетическая теория получает уравнения сплошной среды усреднением движений элементов по уравнению Больцмана. Пробел: допущение о молекулярном хаосе (Stoßzahlansatz) из ньютоновой механики не выведено Решение автора: уточнение автора п. 1, 2026-09-26.

Свет и электромагнетизм несёт поперечный сектор эфира.

A0 §3.2; A1; перевод 2026-09-28 (TRANSLATION.md, шаг 3, принцип 4)

свет поперечен (поляризация — опыт), а поперечный сектор у среды один: свет — его волна; электромагнитное поле как состояние этого сектора выводит A1 (A1-26) Решение автора: перевод 2026-09-28 (TRANSLATION.md, шаг 3): A0-16 разделён — свет и электромагнетизм (вывод) и тяготение с причинным влиянием (A0-42, гипотеза).

Движение эфира распадается на два сектора: поперечный (∇·u = 0) со скоростью c = √(G/ρ₀) и продольный (сжатие) со скоростью c_s = √(γp₀/ρ₀).

A0 §3.2 (стр. 244–257)

разложение Гельмгольца u = u⊥ + ∇χ делит линейные возмущения среды с давлением и статической сдвиговой упругостью на поперечные и продольные волны

Сдвиговый модуль сети G = ρ₀c² = 7,96·10⁵ Па.

A0 §3.2, паспорт (строка G = ρ₀c²); calc_passport.py

скорость поперечной волны √(G/ρ₀) приравнена измеренной скорости света

Скорость продольного звука c_s = √(γp₀/ρ₀) = 1,26·10²³ м/с — в 4,2·10¹⁴ раз больше скорости света.

A0 §3.1 (стр. 200–205), §3.2, паспорт (строки c_s, c_s/c); calc_passport.py

продольная волна газа плотности ρ_g = ρ₀ под давлением p₀ бежит со скоростью √(γp₀/ρ₀). Пробел: какая масса участвует в продольном звуке, не выведено: при увлечении сети газом (посылка A0, f = 1) плотность была бы 2ρ₀, а c_s — меньше в √2 раз

Погонная масса нити μ_н = ρ₀ℓ_c²/n = (3,5–12)·10⁻²⁷ кг/м при бюджете n = 1–3 рёбер нити на клетку сети ℓ_c.

A0 паспорт (строки «a_н, μ_н, T, L_н», «масса среды в нитях»), §7 «Нить сети» (стр. 703–709)

масса сети ρ₀ распределена по n рёбрам нити на клетку ℓ_c. Пробел: нижний край 3,5·10⁻²⁷ кг/м не следует из ρ₀ℓ_c²/3 = 3,89·10⁻²⁷ кг/м — конвенция не названа

Энергия покоя частицы E₀ = mc²: натяжение нити на её длину равно массе нити на c².

A0 §3.3 (стр. 289–292), §7 «Нить сети» (стр. 715–717)

T·L_н = μ_н c²·L_н = mc²

Свободный газ массы вещества не создаёт: невязкий газ не тормозит равномерно движущийся клубок (парадокс Даламбера), а присоединённая масса тонких нитей ничтожна.

уточнение автора 2026-09-26 (efir/README п. 2); гидродинамика идеальной жидкости (Lamb, Hydrodynamics, 1932)

при равномерном движении идеальная жидкость сопротивления не оказывает, а присоединённая масса пропорциональна вытесненному объёму, у тонких нитей ничтожному. Пробел: течение газа с циркуляцией на нитях клубка не потенциально — отсутствие присоединённой массы для него не посчитано Решение автора: уточнение автора п. 2, 2026-09-26.

Длина нити частицы L_н = m/μ_н: у протона 0,14–0,48 м, у электрона 0,08–0,26 мм.

A0 §3.3 (стр. 277–288), паспорт (строка «a_н, μ_н, T, L_н»)

длина нити — масса частицы, делённая на погонную массу нити

Энергия связи уходит с нитью длиной ΔL = B/T, отпущенной обратно в сеть; у дейтрона это около 1 мм.

A0 §7 «Нить сети» (стр. 715–717)

энергия связи B уходит с отпущенной нитью длиной B/T; при T = μ_н c² и n = 3 для дейтрона (2,22 МэВ) это 1,0 мм

Частицы не точечны: всякий объект — конфигурация среды конечной протяжённости.

A0 §3.3 «Принцип конечности» (стр. 319–326)

истинная точка означала бы бесконечную плотность энергии, а ёмкость среды конечна (~p₀)

На масштабах электромагнетизма сеть нитей несжимаема: её смещение d(r, t) соленоидально вне источников, потому что продольный сектор со скоростью c_s ≫ c подстраивается мгновенно.

A1 §2; перевод 2026-09-28 (TRANSLATION.md, шаг 3, принцип 4)

при c_s ≫ c продольный сектор выравнивает сжатие за время, много меньшее периода электромагнитной волны: на этих масштабах сжатие сети пренебрежимо, смещение соленоидально Решение автора: перевод 2026-09-28 (TRANSLATION.md, шаг 3): вывод, не постулат — предел малых чисел Маха (принцип 4).

Замок: непрерывно перешиваемая сеть поворачивается без напряжения на угол Φ = u_g/c_н, где u_g — скорость газа, c_н = √(T/μ) — скорость фронта перешивки вдоль натянутой нити.

DERIVATION_WORK §17, §33; Theory/calc/T64_resew_tilt_lock.py, Theory/calc/T80_light_speed_decision_lock_split.py

фронт перешивки — волна на натянутой нити со скоростью √(T/μ); пока он проходит длину L, газ сносит точку сшивки на u_g·L/c_н, и перешитая нить оказывается повёрнутой на u_g/c_н в новом положении покоя

Через замок кинетическая энергия газа ½ρ_g u_g² входит в движение сети как энергия поворота ½ρ_g c_н²(∇×d)²: сеть с замком — одна среда без собственной сдвиговой жёсткости, её поперечная волна бежит со скоростью c_н√(ρ_g/ρ₀).

DERIVATION_WORK §17, §32, §33; Theory/calc/T79_inflow_impedance_routhian_z4.py, Theory/calc/T80_light_speed_decision_lock_split.py

замок делает поворот сети функцией течения газа, и кинетика газа входит в лагранжиан сети как потенциал (рутиан L = ½ρ₀ḋ² − ½ρ_g c_н²(∇×d)²); поворот стресс-свободен, поэтому собственной упругости сдвига у сети нет

Плотность свободного газа равна плотности сети, ρ_g = ρ₀ = 8,854·10⁻¹² кг/м³, и полная плотность эфира 2ρ₀.

DERIVATION_WORK §33; Theory/calc/T80_light_speed_decision_lock_split.py

при натяжении T = μc² скорость фронта c_н = c, и скорость волны c_н√(ρ_g/ρ₀) равна скорости света только при ρ_g = ρ₀

∇·B = 0 и закон индукции Фарадея ∇×E = −∂ₜB — тождества словаря.

DERIVATION_WORK §2–3; MAXWELL_REVIEW §3; Theory/calc/T53_maxwell_derivation_check.py (блок A)

B = ∇×d бездивергентно, ∇×E = −∂ₜ∇×d − s∇×∇θ = −∂ₜB

Закон Гаусса ∇·(ε₀E) = σ есть сохранение потока крутки на узлах сети: точечный кинк — источник заряда e = q_θ/s = q_θ√(ρ₀/k).

DERIVATION_WORK §2–3; MAXWELL_REVIEW §3; Theory/calc/T53_maxwell_derivation_check.py

σ ≡ ε₀∇·E = −ρ₀s∇²θ по определению; для точечного кинка закон сохранения крутки даёт σ = (ρ₀s/k)q_θδ, откуда e = q_θ/s

На масштабах в несколько клеток сети поле покоящегося заряда — крутка θ = q_θ/(4πkr), то есть φ = e/(4πε₀r) и E = e r̂/(4πε₀r²).

DERIVATION_WORK §5; MAXWELL_REVIEW §4; Theory/calc/T51b_kink_lattice_green.py, Theory/calc/T51c_sponge_green_voronoi.py

уравнение крутки с точечным источником в изотропной сети решается функцией Грина 1/r (решёточная функция Грина: отклонение 10 % на двух клетках, 1,5 % на пяти)

Сила между покоящимися зарядами — упругое взаимодействие круток, F = −∇(q₁q₂/4πkr) = e₁e₂ r̂/(4πε₀r²): одинаковая рукость отталкивается, а течение с тем же профилем поля дало бы притяжение одноимённых.

DERIVATION_WORK §4–5; MAXWELL_REVIEW §4–5; Theory/calc/T53_maxwell_derivation_check.py (блок B)

сила на пришпиленные источники из положительно определённой упругой энергии ½k∫|∇θ|² — F = −∇W; теорема о знаке: поток импульса течения при том же профиле даёт коэффициент −1 вместо +1

Носители статических E и B разного типа: E — позиционное поле пришпиленных источников (F = −∇W, одноимённые отталкиваются), B — потоковое поле поддерживаемых токов (F = +∇W, параллельные токи притягиваются), и одна крутка сети статическое B не несёт.

DERIVATION_WORK §13; MAXWELL_REVIEW §6 «Турнир носителей»; Theory/calc/T60_static_B_carrier_tournament.py

теорема-дихотомия: отталкивание одноимённых зарядов требует F = −∇W (источники пришпилены), притяжение параллельных токов — F = +∇W при фиксированных токах; проверено на винтовых дислокациях (отталкиваются) и пришпиленных вихрях (притягиваются)

Уравнения Максвелла в вакууме равносильны движению двух жидкостей с ротор-сцепкой: сеть со скоростью u = ∂ₜd = −E (вихревая часть E) и газ со скоростью u_g = cB подчиняются ρ₀∂ₜu = −ρ₀c∇×u_g и ρ₀∂ₜu_g = ρ₀c∇×u, обе энергии кинетические.

DERIVATION_WORK §25, §32; MAXWELL_REVIEW §6 «Аудит и двухжидкостная форма»; Theory/calc/T72_audit_two_fluid_wave.py, Theory/calc/T79_inflow_impedance_routhian_z4.py

подстановка словаря (u = ∂ₜd, u_g = c∇×d) в движение сети с замком при ρ_g = ρ₀ даёт две ротор-сцепленные жидкости; символьно проверены волна при ω = ck и сохранение энергии

Закон Ампера–Максвелла с током — уравнение движения сети с замком, которую движущиеся кинки возбуждают током j = σv (заряд переносится своим пришпиленным кинком); сохранение заряда ∂ₜσ + ∇·j = 0 выполняется тождественно.

DERIVATION_WORK §3, §18, §25, §32; Theory/calc/T53_maxwell_derivation_check.py, Theory/calc/T65_biot_savart_single_charge.py, Theory/calc/T79_inflow_impedance_routhian_z4.py

движущийся пришпиленный кинк — источник тока e·v в уравнении движения сети с замком (член ∂L/∂d = e v δ пишет текстуру, газ следует ей по замку); ∂ₜσ + ∇·j = 0 ⇔ сила на сеть соленоидальна Решение автора: автор 2026-09-26: свободный газ — невязкая жидкость, связанная циркуляция в нём не квантована.

Плотность энергии поля ½ε₀E² + ½B²/μ₀ — это кинетическая энергия сети (вихревая часть E), упругая энергия крутки ½k|∇θ|² (статическая часть E) и кинетическая энергия газа ½ρ₀u_g² (B), а поток энергии −ρ₀c u×u_g = ε₀c²E×B — вектор Пойнтинга.

DERIVATION_WORK §3, §25; Theory/calc/T53_maxwell_derivation_check.py, Theory/calc/T72_audit_two_fluid_wave.py

в двухжидкостной форме энергия ½ρ₀u² + ½ρ₀u_g² с потоком −ρ₀c u×u_g, статическая часть E — упругая энергия крутки; тождество Пойнтинга проверено символьно

Продольной электромагнитной волны нет: смещение сети соленоидально (калибровка Кулона ∇·A = 0 — несжимаемость сети), а крутка безынерционна (φ устанавливается мгновенно).

DERIVATION_WORK §3 «Волны»; MAXWELL_REVIEW §3

у соленоидального d нет продольной волны, ∇·A = ∇·d = 0; у крутки нет инерции

Статическое магнитное поле — потенциальное течение газа u_g = cB вокруг нитей, перешитых движущимися зарядами: оно персистентно и держится без силы, а вакуумные нити свирла не несут.

DERIVATION_WORK §12–14; MAXWELL_REVIEW §6; Theory/calc/T59_persistent_current_kill.py, Theory/calc/T60_static_B_carrier_tournament.py, Theory/calc/T61_gas_swirl_reconnection.py

турнир носителей статического B проходит только потенциальное течение газа вокруг перешитых нитей тока: упругая нагрузка тормозила бы носители за 5,7 пс, спин прядей дал бы двулучепреломление 2,5·10⁻³ на 1 Тл против 4·10⁻²³, свирл вакуумных нитей — силу Магнуса и деформацию сети 10⁻² на метр в поле Земли Решение автора: автор 2026-09-26: свободный газ — невязкая жидкость, связанная циркуляция в нём не квантована.

Сила между токами — сила Кутта–Жуковского между вихрями газа вокруг проводов, F/L = −μ₀I₁I₂/(2πd) с притяжением параллельных; энергия течения равна энергии индуктивности провода, циркуляция газа вокруг провода — 377 м²/с на ампер.

DERIVATION_WORK §14; MAXWELL_REVIEW §6 «Кандидат, прошедший турнир»; Theory/calc/T61_gas_swirl_reconnection.py

сила Кутта–Жуковского на пришпиленный вихрь в течении соседнего −ρ_gΓ₁Γ₂/(2πd) при Γ = Z₀I√(ρ₀/ρ_g) и ρ_g = ρ₀ равна −μ₀I₁I₂/(2πd); энергия потенциального течения (ρ_gΓ²/4π)ln(R/a) равна ½LI²

Движущийся кинк несёт связанную завихрённость газа e·v/(ρ₀c) = A_k·v, A_k = e/(ρ₀c) = 6,0·10⁻¹⁷ м², и течение u_g = cB действует на неё силой Кутта–Жуковского e v×B, не совершающей работы.

DERIVATION_WORK §20, §22; MAXWELL_REVIEW §6 «Сила Лоренца в этой картине»; Theory/calc/T67_lorentz_magnitude.py, Theory/calc/T69_wave_force_structure.py

дельта-часть тока движущегося кинка в законе Ампера для газа ∇×u_g = (j + ε₀∂ₜE)/(ρ₀c) — связанная завихрённость e·v/(ρ₀c); внешнее течение cB действует на неё силой ρ₀(e v/ρ₀c)×(cB) = e v×B

Сила волны на покоящийся кинк не передаётся локальной сцепкой с материалом сети: трение дало бы поглощение света свободным электроном 1,9·10⁻²⁵ м² в оптике, пришивка кинка к нити — силу, зависящую от частоты, обмен массой — накопление и течение со знаком против Кулона, обтекание винтовой пряди в идеальном газе — нуль.

DERIVATION_WORK §20–21, §23–26; Theory/calc/T67_lorentz_magnitude.py, T68_wave_force_options.py, T70_canonical_momentum_throat.py, T71_throat_kill_metrage_polarization.py, T72_audit_two_fluid_wave.py, T73_chiral_propeller_gyro_coupling.py

перебор сцепок кинка с материалом сети и теорема: недиссипативная сила от движущейся сети либо упругая (зависит от частоты), либо гироскопическая (перпендикулярна скорости), сила вдоль скорости с реакцией на материал — трение

Единственная недиссипативная структура силы Лоренца на кинк — отклик на полную производную смещения сети вдоль пути и на градиент эффективного потенциала, F = −e·Dd/Dt − e∇(φ − v·d), то есть гироскопическая сцепка с каноническим импульсом p = mv + e·d(x_k).

DERIVATION_WORK §23, §26, §34; Theory/calc/T70_canonical_momentum_throat.py, Theory/calc/T73_chiral_propeller_gyro_coupling.py, Theory/calc/T81_material_derivative_lorentz.py

при E = −∂ₜd − ∇φ, B = ∇×d сила e(E + v×B) — уравнение Эйлера–Лагранжа для L = ½mv² + e v·d(x_k) − eφ(x_k); тождество −Dd/Dt − ∇(φ − v·d) = E + v×B проверено символьно; других недиссипативных сцепок не остаётся

Сеть фоновой плотности ρ₀ не удерживает поле заряда ближе ~2 нм: плотность энергии ½ε₀E² достигает ρ₀c² на r* = (e²/32π²ε₀ρ₀c²)^(1/4) = 1,84 нм, а поле в единицах среды достигает c на √(e/4πε₀c) = 2,2 нм.

DERIVATION_WORK §4 (следствие 4); MAXWELL_REVIEW §7; A1 §11 «Шуба заряда»; Theory/calc/T52_posts_ledger_coat.py

плотность энергии кулоновского поля сравнивается с ёмкостью сети ρ₀c², поле в единицах среды — с пределом скорости c. Пробел: ёмкость сети ρ₀c² (запас натяжения n_L·N_s·T при T = μc²) и предел поля c даны по порядку величины, множители не выведены

У заряда сеть сгущена там, где лежит статическое поле: ρ ≥ ρ₀(r*/r)⁴ при r < r* = 1,84 нм, тогда как в фоне и в керне электрона внутри λ̄_C, где статического поля нет, плотность сети ρ₀.

A1 §11 «Шуба заряда»; DERIVATION_WORK §4 (следствие 4); Theory/calc/T52_posts_ledger_coat.py

энергия поля лежит в сети, а сеть плотности ρ хранит не больше ρc², поэтому ρ ≥ ε₀E²/(2c²) = ρ₀(r*/r)⁴; у электрона внутри λ̄_C статического поля нет Решение автора: автор 2026-09-26 (п. 6): шуба — там, где лежит статическое поле; постоянная ρ₀ — в фоне и в керне электрона внутри λ̄_C.

Свет — поперечная бездисперсная волна сети и газа, идущая со скоростью c на всех частотах (E = −u, B = u_g/c), тогда как волна одной натянутой сети шла бы при 0,45–0,58c.

DERIVATION_WORK §25, §33; Theory/calc/T72_audit_two_fluid_wave.py, Theory/calc/T80_light_speed_decision_lock_split.py

двухжидкостная система даёт поперечную волну при ω = ck; чисто сетевая упругая волна натянутой сети (модуль ρ₀c²/3 или ρ₀c²/5) шла бы при 0,58c или 0,45c, поэтому газ участвует в свете на всех частотах. Пробел: замок до 10²⁴ Гц требует шага фронтов перешивки вдоль нити ≲ c/ν (3·10⁻¹⁶ м) — свободный, не выведенный параметр

Свободный газ ахирален: рукость эфира сосредоточена в веществе, доля рукости газа h_св < 2,5·10⁻³², на девять порядков ниже барионной доли.

A1 §5.7 «Универсальный знак рукости»; calc_handedness_asymmetry.py

исключение по данным: насыщенная рукость среды спорит с нейтральностью вещества в 10²¹ раз, размазанная рукость барионного уровня дала бы на хаббловском плече поворот поляризации ~10⁸ градусов. Пробел: поворот поляризации от рукости газа посчитан в картине заряда-свирла (calc_handedness_asymmetry.py) и в двухжидкостной форме не пересчитан

Эфир у Земли не вращается вместе с ней: замкнутый световой контур на Земле видит её полное вращение.

DERIVATION_WORK §35; Theory/calc/T82_galilean_maxwell_tests.py

саньяковский сдвиг замкнутого контура считается в системе покоя среды; коротирующая среда дала бы нулевой сдвиг

Эфир с галилеевым веществом (часы без замедления хода) исключён: в опыте Айвса–Стилвелла при β = 0,338 он дал бы ε = γ − 1 = 0,063.

DERIVATION_WORK §35; Theory/calc/T82_galilean_maxwell_tests.py; DECISIONS Т-85 [2]

в покоящейся среде с часами без замедления доплеровские частоты вперёд и назад дают ε = √(ν_pν_a/ν₀²) − 1 = γ − 1; лоренцево вещество даёт ровно 0, как СТО

Носитель статического поля тяготения — текстурная разреженность сети δn_t, продольная переменная, подчиняющаяся волновому уравнению со скоростью c_s0 ≈ 1,26·10²³ м/с; статическое поле — его стационарный предел (уравнение Пуассона).

A2 §4.1 «Уравнение носителя выведено», стр. 317–368; разбор S7 (ok); calc/ell_ph_resolution.py

счётные неуничтожимые кванты, вмороженные в среду, несут одно уравнение непрерывности с плотностью, и волновое уравнение носителя наследуется из акустики свободной среды без нового постулата. Пробел: вывод идёт через перенос текстуры тем же полем скорости, что масса (δn_t/n_t = δρ/ρ0), а это изложение спорит с дрейфом текстуры без переноса массы (not_asserted: conflict о природе втекания); посылка о переносе текстуры вместе с массой снята автором — вывод волнового уравнения носителя — долг

Статическое поле тяготения — потенциал Φ_g, решение уравнения Пуассона ∇²Φ_g = 4πG m δ³(r) по удержанной материи: сила убывает как 1/r², поля источников складываются, экранировки нет.

A2 §4.1 стр. 266–272, 297–315, 330–343; §5 стр. 773–779; разбор S4 (ok)

функция Грина стационарного предела с источником, пропорциональным удержанной нити, даёт Φ_g = −GM/r, а линейность уравнения суперпонирует источники. Пробел: не показано, какой физический процесс даёт постоянный источник S ∝ m в волновом уравнении носителя: постоянный сток в акустике источника статики не даёт (разбор S6), а изложения о роли стока расходятся (not_asserted: conflict о статике) Решение автора: автор 2026-09-26: источник статического поля — удержанная нить ∝ m, не работающий сток.

Поле источника устанавливается за r/c_s0 (30 кпк за 7·10⁻³ с) и сносится движением источника лишь на U/c_s0 ~ 10⁻¹⁹: кильватера и аберрации у статики нет.

A2 §4.1 стр. 342–346, 370–375, 444–449; разбор S8, S15 (ok); calc/ell_ph_resolution.py

стационар волнового уравнения со скоростью c_s0 устанавливается за r/c_s0, а снос поля движущимся источником — порядка U/c_s0

Нелинейные поправки к полю ~Φ_gρ0/p0 (5·10⁻³⁹ у поверхности Земли, 2·10⁻³⁵ у поверхности Солнца) и перехват питающего потока телами (≲10⁻³⁷) ничтожны: тени Лесажа нет, тело поглощает по своей нити, а не по сечению.

A2 §4.1 стр. 311–315, 370–378; разбор S5 (ok, числа пересчитаны: 5,5·10⁻³⁹ и 1,7·10⁻³⁵); Theory/calc/T5_energy_balance.py

нелинейность оценивается глубиной холода Φ_gρ0/p0, перехват — поглощением по нити при предельном κ

Гравитационная постоянная не меняется во времени, пока среда стационарна: Ġ/G = 0.

A2 §4.1 стр. 266–278; разбор S43

поле — сумма вкладов удержанной материи с упакованными в G темпом стока и откликом поля, которые в стационарной среде не меняются. Пробел: G — вход; его постоянство во времени принято вместе со стационарностью среды, механизм не выведен

Локальные безразмерные константы в поле тяготения не меняются: постоянная тонкой структуры не зависит от гравитационного потенциала (δα = 0).

A2 §4.1 стр. 279–281; §4.3 стр. 678–681; разбор S42 (посылка о самоподобии вынесена узлом A2-10)

при самоподобном сгущении сети безразмерные дескрипторы, в том числе α = (ℓ_min/ℓ_c)⁴, в ореоле не меняются

γ_PPN = 1: отношение отклика света к отклику вещества фиксировано бюджетом слоя, и изгиб света и задержка Шапиро у Солнца — как в ОТО.

A2 §4.1 стр. 396–399, 414–417; §4.4 стр. 703–706; разбор S12

отношение отклика света к отклику вещества задано бюджетом слоя при любой моде носителя. Пробел: «бюджет слоя» A8 в A2 не приведён, и шаг в разборе не проверен (S12)

Масштаба ускорения и эффекта внешнего поля в модели нет, и МОНД-подобная динамика исключена: вся нелинейность поля на 8 кпк — U²/2 ≈ 6,4·10⁻¹⁴ против нужного усиления силы в 1,5 раза, а длина c²/a_M = 7,5·10²⁶ м несопоставима с нанометровыми длинами сети.

A2 §4.1 «Следствие: замкнутость сектора», стр. 419–435; §8 п. 7, стр. 985–999; разбор S14 (числа пересчитаны)

при линейном уравнении поля и β = 1 вся нелинейность сектора — U²/2, а масштаба ускорения a_M не из чего построить: наибольшая собственная длина сети — шаг сшивки ℓ_c = 36,28 нм. Пробел: посылка не утверждается: A1.9 (open: Величина заряда задаётся порцией азимутального свирла на универсальной…)

Любая структура — из запертых волн или из материи нити — падает в поле с ускорением a = −∇Φ_g: инерцию p = Ev/c² и отклик δE/E = Φ_g/c² несёт одна и та же энергия E.

A2 §4.2 «Инерция дрейфа: лемма наследования», стр. 594–628; разбор S20 (коэффициент χ = 1 вынесен входом A2-12); calc/drift_inertia.py

инерция p = Ev/c² и сила −∇E при E = mc²(1 + Φ_g/c²) дают a = −∇Φ_g; застывшая статика импульса не несёт. Пробел: посылка не утверждается: A8.S19 (open: Инерция запертой волны: встречные c-моды структуры дают точно E = γE₀ …)

Скорость втекания u = √(2|Φ_g|) = √(2GM/r) — спидометр поля: стационар свободного падения из покоя на бесконечности, в котором кинетическая плотность втекания равна глубине ямы, u²/2 = |Φ_g|.

A2 §4.2 стр. 502–527, 594–628; разбор S17, S20; calc/profile_formation.py

фронт перепетления, падая по лемме из покоя на бесконечности, набирает u²/2 = |Φ_g|; безынерционный дрейф u ∝ −∇Φ_g отброшен формой задержки Шапиро. Пробел: не показано, какому уравнению непрерывности подчиняется падающее состояние текстуры: стационарный дрейф сохраняющихся квантов со скоростью ∝ r^(−1/2) требует n_t ∝ r^(−3/2) (разбор S17; not_asserted: conflict о природе втекания)

Втекание не переносит массу среды: массовая сжимаемость ничтожна (δρ/ρ0 = u²/2c_s0² ≤ 2,8·10⁻³⁰ даже при u → c), а массовый поток профиля 4πr²ρ0u ∝ r^(3/2) давал бы у Солнца ~0,3 массы Юпитера в год внутри 30 а. е.

A2 §4.2 стр. 518–523, 561–565; разбор S18 (ok), S19 (массовый поток пересчитан: 0,29 массы Юпитера в год)

δρ/ρ0 = u²/2c_s0² ≤ 1/(2K), а массовый поток профиля растёт наружу как r^(3/2)

Время удвоения массы захватом τ = √ρ_тела/(3ρ0√(8πG/3)) от радиуса тела не зависит: 3,7 млрд лет у Земли, 2,9 у Луны, 3,2 у Марса, 1,9 у Солнца.

A2 §4.3 стр. 632–646; разбор S23 (числа пересчитаны: 3,75/2,92/3,16/1,90 млрд лет; плотность захватываемой материи ρ0 — по уточнению автора 2026-09-26, п. 2: ρ_g = ρ0); calc/profile_formation.py, calc/capture_formation_ledger.py

при v_esc = √(2GM/R) время M/(4πR²ρ0v_esc) сводится к √ρ_тела/(3ρ0√(8πG/3)) и от радиуса не зависит

Отдача проточного канала почти нулевая: направленного выхлопа нет, а изотропная эмиссия продольного сектора оставляет асимметрию ~v/c_s0 — 3·10⁻¹⁸ при 370 км/с относительно среды и 2·10⁻¹⁹ при 20 км/с.

A2 §8 п. 3, стр. 957–964; разбор S36 (ok)

изотропная эмиссия продольного сектора телом, движущимся со скоростью v относительно среды, даёт асимметрию порядка v/c_s0. Пробел: посылка не утверждается: A8.8

Задержка радиосигнала у Солнца логарифмически зависит от прицельного параметра: в двустороннем сеансе первый порядок по u/c сокращается, а второй, u²/c² = 2GM/(rc²), следует потенциалу ∝ 1/r (показатель p = 1).

A2 §4.4 стр. 700–742; разбор S27, S28 (ok); calc_shapiro_form.py

двусторонний сеанс ∫dr/(c − u) + ∫dr/(c + u) ≈ (2/c)∫(1 + u²/c²)dr; замедление ∝ r^(−p) даёт Δt ∝ b^(1−p) при p > 1 и логарифм только при p = 1. Пробел: почему свет сносится со скоростью u, если u — спидометр поля, а не движение несущей свет сети, не показано (разбор S27; решение Д.Л. 2026-09-02 держит реку картинкой одиночного стока там, где нужна сама скорость)

Там, где скорость втекания достигает c (r_s = 2GM/c², 2,95 км у Солнца), свет сносится внутрь — горизонт поперечного сектора; продольные возмущения со скоростью c_s0 выходят наружу.

A2 §4.4 стр. 751–768; разбор S29 (ok)

u = √(2GM/r) равна c на r_s = 2GM/c²; глубже поперечный сектор сносится внутрь, а продольные возмущения со скоростью c_s0 ≫ c выходят. Пробел: то же звено, что у задержки Шапиро: снос света со скоростью u при u — спидометре поля не показан

Отношение гравитационной и инертной масс не зависит от состава тела: оба заряда — одна длина нити, и дефект массы убывает в них одинаково.

A2 §5, следствие 2, стр. 820–828; §4.1 стр. 387–390, 425–426; разбор S31 (ok)

гравитационный и инертный заряды — одна и та же длина удержанной нити, поэтому их отношение от состава не зависит; счётная версия (∝ числу нуклонов) дала бы различие ~10⁻³

Масса однознакова при двузнаковом электрическом заряде — чётность квадратичного отклика против нечётности линейного у одного клубка: тяготение — только притяжение.

A2 §5 стр. 797–818; разбор S30

линейный (псевдоскалярный) отклик несёт знак хиральности свирла, квадратичный — нет; «анти-стока» конструкция не содержит. Пробел: однознаковость берётся из знакоопределённости стока (отдельная посылка A2-2), а не построением из порядка отклика: поле Φ_g линейно по источникам (разбор S30); посылка не утверждается: A1.6 (open: Величина заряда задаётся порцией азимутального свирла на универсальной…)

Полевой носитель статики безмасштабен: отклонений от закона 1/r² нет вплоть до шага сети ℓ_c = 36,28 нм (запас от лабораторной границы 50 мкм — около трёх порядков), и нулевые результаты Eöt-Wash — очко полевой ветви.

A2 §8 п. 4, стр. 965–972; разбор S37 (ok: 50 мкм/36,28 нм = 1378), S6

стационарный предел волнового уравнения продольного носителя — уравнение Пуассона без собственного масштаба выше шага сети. Пробел: нет ясной предпосылки: не следует — безмасштабность до ℓ_c стоит на стационарном пределе волнового уравнения носителя с постоянным источником ∝ m, а постоянный сток P = κM входит в волновое уравнение через производную по времени и источника статики не даёт (разбор S6)

Паспортное давление среды p₀ и есть измеренное внутреннее давление протона: при замыкании ρ_core = m_p/V на клубке радиуса R_p = 0,594 фм p₀V = m_pc²/γ_ф.

A2 §6 «Замыкание параметров», стр. 859–893; аннотация, стр. 60–63; заключение, стр. 1086–1088; разбор S34; A10 §4.3, стр. 360–361 (разбор A10, S14)

плотность связанной фазы при давлении фона приравнена средней плотности клубка радиуса R_p, и давление фона отождествлено с измеренным давлением в протоне. Пробел: нет ясной предпосылки: круг — порядок p₀ взят из той же работы о давлении в протоне, а ρ_core = γ_ф p₀/c² — определение («звук = c»), так что p₀V = m_pc²/γ_ф задаёт радиус, а не проверяет его (статья: «это решение уравнения, не независимое совпадение»); к тому же измерен избыток над давлением снаружи протона со сменой знака около 0,6 фм, а p₀ — давление всей среды, и снаружи протона тоже (разбор A10, S14)

Модель допускает зависимость гравитационной связи от изотопного состава источника на уровне, скрытом под разбросом измерений G, и прецизионное G с источниками разного изотопного состава — прямой различитель.

A2 §5, следствие 2, стр. 820–832; §8 п. 6, стр. 977–984; разбор S32

после закрытия отношения масс остающейся нишей названа абсолютная величина связи — G, взятая входом. Пробел: нет ясной предпосылки: не следует — при гравитационном заряде, равном длине удержанной нити и инертной массе, связь на единицу массы источника от состава не зависит («состав значения не имеет», A2-27), а зависимость активной массы от состава при пассивной, от состава не зависящей, есть неравенство активной и пассивной масс (разбор S32)

Каждая зона нуклона несёт половину элементарного заряда, |Q_c| = |Q_m| = e/2, — внутренняя партиция одной атомарной порции, а не два полукванта.

A3 §5.1, ур. (charge_constraints), (equal_swirl), стр. 669–690

система Q_c + Q_m = e (протон), Q_c − Q_m = 0 (нейтрон) даёт Q_c = Q_m = e/2. Пробел: правило деления одной порции между двумя катушками не названо: при общей прокачке Γ_φc = Γ_φm каждая зона несла бы целую порцию; механизм партиции отложен в A6

Отношение магнитных моментов протона и нейтрона задаёт одна геометрия зон: μ_p/μ_n = −(x + 1)/(x − 1), x = r_m/r_c, без свободных параметров.

A3 §5.2, ур. (mu_pn_ratio), стр. 762–776; MagneticMoment/calc_swirl_partition.py

при единой прокачке и зарядах ±e/2 момент зоны μ_i = ¼e·v·r_i, так что μ_p ∝ r_c + r_m, μ_n ∝ r_c − r_m

Магнитный момент нуклона несёт мантия: μ_m/μ_c = r_m/r_c, по моментам протона и нейтрона μ_c = 0,44 μ_N, μ_m = 2,35 μ_N (84 % у мантии).

A3 §5.1, ур. (system), табл. 1, стр. 721–733

μ_i ∝ r_i; система μ_c + μ_m = μ_p, μ_c − μ_m = μ_n решена по измеренным моментам

У нуклона магнитный момент и спин несут разные поля: момент — узор заряда, бегущий со скоростью v, спин — вещество клубка.

A3 §5.2, стр. 782–784; MagneticMoment/calc_two_flows.py

одно поле для заряда и вещества исключено в обе стороны: поле вещества даёт не тот момент, прокачка v с массой — не тот спин. Пробел: μ_p = 0,40 μ_N для поля вещества A4 разбором не пересчитано (спин 2ħ пересчитан: 2,07ħ)

Магнитный радиус протона в токовой схеме: 0,93 фм при паспортных радиусах (r_c = 0,25 фм, r_m = 1,3 фм), 0,80 фм при r_c = 0,210 фм и r_m = 5,35·r_c; ровно 0,851 фм — при r_c = 0,223 фм, r_m = 1,19 фм.

A3 §5.2 «Судья абсолютного масштаба», стр. 855–867; MagneticMoment/calc_magnetic_radius.py; разбор S15 (при r_c = 0,25 фм и r_m = 5,35·r_c выходит 0,954 фм)

токовая оболочка радиуса R эквивалентна однородно намагниченному шару: ⟨r²⟩_M = (3/5)·Σ f_i·r_i² с долями момента 0,16 и 0,84

Магнитный формфактор протона двухмасштабен: мантийное кольцо даёт спад G_M^p при малых Q², керн — жёсткую компоненту при Q² ≳ (ħc/r_c)² ≈ 0,6 ГэВ².

A3 §8 п. 1, стр. 1429–1444

доли момента керна и мантии на потоковых радиусах переводятся в две компоненты G_M^p. Пробел: профиль намагниченности керна и сам формфактор G_M^p(Q²) не выписаны

Нить клубка нуклона обязательно несёт скрутку — заряд-несущий свирл Γ_φ ≠ 0; её знак — рукость узла, зеркальный узел — античастица, величину e узел не задаёт.

A3 §4.2 «Происхождение закрутки», стр. 619–634; Theory/calc/T7_knot_twist.py

лента Кэлугэряну: Lk = Tw + Wr, у хирального узла Wr ≠ 0, поэтому Tw ≠ 0; зеркальный узел меняет знак скрутки. Пробел: райз зависит от укладки нити, а правило выбора целого Lk при нецелом Wr (3,41 у тугого трилистника) не названо; скрутка нейтрона (те же намотки, половины ±e/2) с Lk − Wr ≠ 0 не согласована

Заряд меняется только дискретной сменой топологии носителя (рождение, уничтожение или перестройка клубка — одна порция на событие) и между такими событиями сохраняется точно.

A3 §4.2 «Сохранение заряда», стр. 609–617

спиральность скрученной структуры вморожена, порция атомарна — заряд меняется только скачком топологии. Пробел: вмороженность спиральности взята по теореме Кельвина для невязкой среды; в слабовязкой среде К–Ф сохранение держит только атомарность порции

У Λ керн несёт +e/2, мантия −e/2, и отношение зонных моментов равно отношению радиусов зон: |μ_m(Λ)|/μ_c(Λ) = r_m(Λ)/r_c(Λ).

A3 §5.4, ур. (lambda_prediction), (lambda_components), табл. 2, стр. 961–1060; MagneticMoment/calc_hyperons_current.py

знак μ_Λ < 0 исключает назначение с керном −e/2 (оно даёт μ_Λ > 0 при любом x > 1); при |Q_c| = |Q_m| и единой прокачке |μ_i| ∝ r_i

Калибровка момента течения на ħ/2 даёт угловую скорость керна ω_c = 5,80·10²³ с⁻¹ (u = ω_c·r_c = 0,484c).

A4 §2.1, ф. (spin_calibration); calc/circ_operators.py

интеграл момента по профилю и полю течения приравнивается ħ/2 и решается относительно ω_c. Пробел: момент считается по профилю массы внутри клубка, а внутреннее устройство клубка не заявляется (долг); форма экрана за r_m тоже не задана

При сохраняющихся циркуляциях клубков энергия наложения их течений содержит перекрёстный член 2u₁·u₂: попутные течения повышают энергию (отталкиваются), встречные понижают (притягиваются).

A4 §2.2 «Знак дефекта»; урок образов A1

при фиксированных циркуляциях энергия (u₁ + u₂)² раскладывается на собственные члены и перекрёстный 2u₁·u₂

Зоны ядерной силы заданы слоями клубка: контакт кернов при d < 2r_c = 0,50 фм, перекрытие шаров касания при d < 2R_p = 1,19 фм, перекрытие мантий при d < 2r_m = 2,6 фм, дальше — только хвост.

A4 §3 «Три слоя — три зоны»

перекрытие каждой зоны двух клубков начинается на удвоенном радиусе зоны

Изоскалярный центр ядерной силы — общая фаза шаров касания: v_ℓ(d) = m_pc²·f_p·[(x* − 1)·f_p − 1], где f_p(d) = (2R_p − d)²(d + 4R_p)/16R_p³ — доля объёма шара в линзе и x* = 5,349; при сильном перекрытии это стенка, при слабом — яма.

A4 §4.2, ф. (lens), (vc), табл. v_c; calc/lens_smooth.py, calc/lens_kern.py

общая нить в линзе считается один раз (линейный член −m_pc²f_p), встречи нитей стоят крюк (квадратичный член (x* − 1)m_pc²f_p²). Пробел: какая масса сливается в линзе (в формуле — весь m_p) — внутреннее устройство клубка, не заявляется (долг)

Изоскалярный тензор ядерной силы — перегиб на границе линзы: v_t = (m_pc²/x*)·f_p(1 − f_p)·S₁₂ = 175,4 МэВ·f_p(1 − f_p)·S₁₂, с горбом около 0,5 фм и обрывом на 2R_p = 1,19 фм.

A4 §4.1–§4.2, ф. (lens_spin)

мера границы общей и своей намотки f_p(1 − f_p) умножается на цену перегиба; по знаку дефекта стопка стоит, бок о бок выигрывает

Энергия наложения течений двух клубков при фиксированных циркуляциях — цена S₀(d) > 0 за чужую массу в своём течении плюс перекрёстный член K = K_C(d) + K₂(d)·P₂(cos θ) со знаком Γ₁Γ₂; S₀ = 52/42/28/15 МэВ при d = 0,5/0,7/1,0/1,4 фм.

A4 §5.2, ф. (Eint), табл. течений; calc/circ_operators.py

энергия ½∫(Δρ₁ + Δρ₂)(u₁ + u₂)² dV считается на сетке профиля и раскладывается по углу между осью и линией центров. Пробел: энергия считается по профилю массы внутри клубка, который не заявляется (долг), а поле течения за r_m не задано — S₀ и K из текста однозначно не восстанавливаются

У одинаковых клубков перекрёстный член течений обменный и входит изовекторно — центр −K_C·(τ₁·τ₂) и тензор ½K₂·(τ₁·τ₂)·S₁₂, где τ₁·τ₂ = 2P_τ − 1 равно +1 на тройке и −3 на одиночке.

A4 §5.2 «Изовекторность», замечание «откуда −3 и +1»

для тождественных клубков перекрёстный член переписывается через перестановки, −τ₁·τ₂ = P_x(1 + σ₁·σ₂) + 1. Пробел: изоспиновое, а не спиновое отображение перекрёстного члена выбрано по каналу ¹P₁ AV18; антисимметрия пары взята из квантовой механики

Ядерная сила приближённо зарядово-независима: пары pp, nn и симметричная пара pn в состоянии T = 1 одинаковы по силе с точностью до поправки в несколько процентов; механизм поправки не выведен — долг.

A4 §5.2, замечание «откуда −3 и +1»

течения от меток не зависят, метки входят только через τ₁·τ₂ = +1 на трёх состояниях T = 1. Пробел: разность масс n и p и пионов π±, π⁰ в сборку не входит — одна амплитуда m_pc² и одна λ_π; механизм, различающий заряженные и нейтральные пары (нарушение зарядовой независимости np/nn и зарядовой симметрии nn/pp), — долг Решение автора: автор 2026-09-26: точная зарядовая независимость снята (против нуля — противоречие по правилу 5); приближённая с поправкой ~2–3 % по силе, нарушение — долг.

Короткодействующие члены ядерной силы, зависящие от движения и меток (v_τ, v_ls, v_lsτ, v_l2, v_l2σ, v_ls2τ), имеют одну радиальную форму g_lay с длиной спада a = 0,243 фм.

A4 §6.2; прил. A (assembly3_shapes.npz), calc/kern_contact.py

доля массы партнёра в контактном слое считается квадратурой по профилю с плоским ядром r < r_c. Пробел: доля массы партнёра в слое считается по профилю массы внутри клубка, который не заявляется (долг)

Шестерни дают изовекторный центр −⅔·κu²·g_lay и тензор +⅓·κu²·g_lay, то есть отношение контактных частей v_tτ/v_τ = −1/2 внутри 0,5 фм.

A4 §6.2 «Шестерни»

−sin²θ = −⅔ + ⅔P₂(cos θ) делит энергию шестерён на изотропную и ориентационную части

Движение партнёра мимо кромки керна, ½M_c(u − v)², даёт спин-орбиту со знаком v_ls < 0 (попутное движение дешевле) и член L² со знаком v_l2 > 0.

A4 §6.1–§6.2; calc/zone_ls.py

перекрёстный член −M_c·u·v энергии ½M_c(u − v)² даёт спин-орбиту, квадратичный — L². Пробел: энергия движения мимо кромки приравнена коэффициентам при L·S и L² оценкой порядка

Хвост ядерной силы — первый порядок скалярной моды: центр g²·Y·χ при (σ₁·σ₂)(τ₁·τ₂) и тензор g²·T·χ при (τ₁·τ₂)·S₁₂, с отношением центра к тензору Y/T.

A4 §7.2 «Теорема формы», ф. (scalar), (vector); calc/zone4_carrier.py, calc/tail_lambda.py

теорема формы: для двух диполей в поле e^(−μr)/r скаляр даёт центр и тензор в отношении +1, вектор — −2. Пробел: изовекторный множитель τ₁·τ₂ (перезарядка p ↔ n) из заряда-хиральности ±1 не выведен — одно поле с такими зарядами дало бы τ_z1·τ_z2

Контактный δ-член центра волны, размазанный по источнику размером с шар R_p, даёт отрицательное ядро спин-изоспинового центра: −74/−60 МэВ при 0,3/0,4 фм.

A4 §7.2 «Протяжённый источник»

член −(4π/μ³)δ³(r) центра точечной волны размазывается по автокорреляции шара R_p. Пробел: форма протяжённого источника (шар R_p) принята, не выведена

Общая нить сидит со своей шубой на кромке течений, r* = r_m + a = 1,54 фм, и при калибровке J = ħ/2 амплитуда обмена X = ħΩ(r*) = 7,86 МэВ.

A4 §7.2 «Обменный горб»; §9 «Выведено»; calc/mc_requirement.py

посадка нити на мантийные сферы запрещена данными, нить со шубой a садится на запертую кромку течений, Ω берётся из поля при калибровке J = ħ/2. Пробел: посылка «поперечная шуба нити = a» и квант ħ на оборот чехарды без микровывода; экран течения в Ω(r*) в тексте не определён

Потенциал пары — сумма четырёх механизмов по каналам (S, T): V = v_ℓ + S₀(1 − χ) − C·h − K_C(1 − χ)(ττ) + [X·h + g²Yχ](σσ)(ττ) + [−⅓m_pc²f_p² + α·g_sh](σσ), V_T = [½K₂(1 − χ) + g²Tχ + A·g_lay](ττ)·S₁₂ + (m_pc²/x*)·f_p(1 − f_p)·S₁₂.

A4 §8, ф. (assembly), табл. чисел сборки

члены механизмов складываются по каналам со значениями σ₁·σ₂ и τ₁·τ₂ = +1/−3. Пробел: аддитивность четырёх механизмов — сумма без поправок на их взаимное перекрытие — принята, не выведена

Синглет ¹S₀ в сборке не связан, его эффективный радиус r_s = 2,62 фм.

A4 §8, табл. судей; прил. A; calc/assembly3.py

уравнение нулевой энергии в канале ¹S₀ решается на собранном потенциале с C_s

Дейтрон в сборке — остаток глубокой ямы: ⟨V⟩ = −22 МэВ, ⟨T⟩ = +20 МэВ, связь — 10 % ямы, а без тензора пара не связана (+0,9 МэВ).

A5 §2.3 «Дейтрон как остаток»; решатель A4 (calc/assembly3.py)

средние яма и кинетика дейтрона берутся из решения уравнения Шрёдингера на потенциале сборки, в том числе без тензорного члена. Пробел: посылка снята автором после исключения данными: A4-35 (Сборка с C по энергии связи дейтрона даёт дейтрону P_D = 5,9…)

Полный тензор сборки V_T = v_t + (τ₁·τ₂)·v_tτ отрицателен у pn-пары в канале T = 0 (−62/−46/−23/−7,8 МэВ при 1,0/1,2/1,5/2,0 фм) и положителен у пар pp, nn с T = 1 (+29/+15/+7,8/+2,6 МэВ), нулей на 1–3 фм нет.

A5 §3.2, табл. 1; Theory/calc/A5_pair_orientation.py

тензорные члены сборки складываются по каналам меток τ₁·τ₂ = −3 (T = 0) и +1 (T = 1)

Дейтронная пара (pn, T = 0, спины параллельны) ложится стопкой вдоль общей оси с угловой энергией 137/70/24 МэВ при 1,2/1,5/2,0 фм, отсюда D-примесь и вытянутость дейтрона вдоль спина.

A5 §3.2–§3.3, табл. 1

при параллельных осях σ₁·σ₂ = +1, S₁₂ = 3cos²θ − 1, и угловая энергия E_бок − E_стопка = −3V_T при V_T(T = 0) < 0 выбирает стопку. Пробел: спины взяты классическими векторами при закреплённом расстоянии, и статическая угловая энергия — не энергия состояния (дейтрон на 94 % в S-волне)

Одноимённая пара (pp, nn) с параллельными спинами ложится бок о бок с угловой энергией −45/−23/−8 МэВ при 1,2/1,5/2,0 фм, а синглетная пара (S = 0) оси не задаёт.

A5 §3.3, табл. 1

при V_T(T = 1) > 0 угловая энергия выбирает положение бок о бок; у синглета S₁₂ тождественно нулевой. Пробел: пара pp или nn со спином 1 существует только в нечётной волне, и статическая угловая энергия на 1–3 фм — не энергия её состояния

Альфа как шесть пар с половинной кинетикой: на сборке E(⁴He) = 3E₁₀ + 3E₀₁ = −105,7 МэВ против −92,9 МэВ у статического AV18 в той же схеме (отношение 1,14), и у дейтронной пары в альфе остаётся треть ямы (−29 из −80 МэВ).

A5 §4.2, ф. (cluster), табл. 2; Theory/calc/A5_alpha_pairs.py

парные гамильтонианы ½T_отн + V(S,T) решаются для каналов (1,0) и (0,1), и шесть парных энергий складываются. Пробел: счёт выполнен на числах сборки A5 §2.3 (C = 36,3 МэВ, X из сверки), а не на каноне A4 (C = 37,8 МэВ, X выведено) Решение автора: автор 2026-09-26: в альфе остаётся треть ямы (так в §4.1, §4.3, §11; аннотация «почти целиком» снята).

Скачок удельной связи от дейтрона (1,1 МэВ/нуклон) к альфе (7 МэВ/нуклон) — следствие шести пар и половинной кинетики, а не нового поля.

A5 §4.1, §4.3 «Масштаб»

остаток ямы на пару растёт с десятой части у дейтрона до трети в альфе, и шесть таких остатков на четыре нуклона выводят удельную связь на масштаб ямы. Пробел: «треть ямы» — число схемы, которая перебирает связь в 3,9 раза; в точном счёте механизм количественно не показан

Альфа как блок изотропна и наружу отдаёт только кулоновский монополь +2e: J = 0, сумма моментов нулевая, половина пар — синглеты без оси, а все механизмы связи кончаются на 2r_m = 2,6 фм плюс хвост e^(−r/λ_π).

A5 §4.1

при J = 0 и половине синглетных пар выделенной оси нет, а течения экранированы за r_m, и хвост глохнет на λ_π

Набор альф укладывается компактно в трёх измерениях, а не плоскими крестами: 5α — тригональная бипирамида (тетраэдр ¹⁶O плюс альфа на грань), 9α — трёхшапочная тригональная призма.

A5 §5.2, рис. 1(б)

изотропные липкие заряженные шарики без оси не имеют повода ложиться в плоскость и укладываются по максимуму контактов. Пробел: баланс контактов и кулона для конфигураций не посчитан; для 9 шаров максимум контактов не единствен

Ось сложного ядра задают pn-пары T = 0 с параллельными спинами и неспаренные клубки; одноимённые пары ложатся к этой оси поперёк (кольцами), а ядро из одних альф имеет лишь геометрическую ось упаковки.

A5 §3.3, §6

ось держат пары со стопкой (T = 0) и неспаренные клубки, одноимённые пары и изотропные альфы оси не задают. Пробел: угловая энергия остова как сумма тензоров пар не посчитана

Избыточные нейтроны — те же клубки с обращённой скруткой мантии (Q_n = 0), дающие связь без кулона; пары nn ложатся к оси бок о бок — экваториальным поясом вокруг остова.

A5 §5.4

нейтрон отличается от протона только хиральностью мантии, и знак тензора T = 1 кладёт пару nn бок о бок к оси. Пробел: пары nn пояса взяты спиновыми триплетами, а спаренные нейтроны в ядрах — в основном синглеты без оси

Граница устойчивости ядер по Z неизбежна: ближняя связь растёт как число соседей, кулоновское отталкивание — как Z²/R по всем протонам.

A5 §8 «Граница Z ≳ 84»

все механизмы связи кончаются на соседях у края мантий, единственное дальнее поле — кулон, и при достаточном Z второе перевешивает

Энергия ⁴He на сборке — около −27 МэВ (6,9 МэВ/нуклон против опытных 7,07): отношение 1,14 сборки к AV18 в схеме половинной кинетики переносится на точный счёт AV18 −24,1 МэВ, и четырёхтельный счёт на сборке обязан дать −27 ± 3 МэВ.

A5 §4.3 «Масштаб», стр. 430–437; табл. 2; §10, фальсификатор (iv), стр. 951; разбор S14

отношение энергий сборки и AV18 в схеме половинной кинетики перенесено на точный четырёхтельный счёт AV18. Пробел: нет ясной предпосылки: подмена понятия — в схеме стоит статическая часть AV18, а −24,1 МэВ точного счёта — полный AV18 с L², L·S, (L·S)²; при согласованном переносе то же правило даёт −22,2 МэВ (5,56 МэВ/нуклон), вне окна; правило переноса отношением не обосновано (разностью вышло бы −36,7 МэВ), двухчастичная сборка сравнена с опытом без трёхнуклонной силы (разбор S14); статья сама называет это сверкой масштаба, не выводом

Тринадцать альф укладываются кубооктаэдром «1 + 12» (⁵²Fe), и измеренные деформации альфа-сопряжённых ядер говорят за компактную трёхмерную упаковку.

A5 §5.2, стр. 530–553; рис. 1(б); разбор S23

ряд компактных упаковок 5α и 9α продолжен на 13α координационной оболочкой плотнейшей упаковки. Пробел: нет ясной предпосылки: не следует — квадрупольный тензор кубооктаэдра с центром тождественно нулевой (кубическая симметрия), и упаковка даёт ⁵²Fe сферическим, тогда как статья сама называет его умеренно деформированным; вывод «данные — за компактную упаковку» сделан по двум членам ряда из трёх (разбор S23)

Угловой момент слоя L_z = C0·m точно: плотность, объём и профиль закрутки сокращаются.

A6 §2.2, стр. 322–355, ур. (Lz)

интегрирует ρu_φϖ по запертой области: при едином C0 плотность и объём выносятся как масса

Вне слоя закрутки течение безвихрево: на контурах, продетых сквозь кольцо, циркуляция равна Γ_s, на контурах, охватывающих объект целиком, — нулю, поэтому дальнее течение закрутки дипольное (∝ 1/r³), а L_z не зависит от внешнего обреза.

A6 §2.1 «Канон дальнего поля слоя», стр. 258–273, 312–320

замкнутые вихревые линии слоя протыкают большую плоскость дважды с разными знаками, поэтому монопольного члена нет

Инвариант слоя C0 = ħ/2m, его циркуляция Γ_s = 2πC0 = h/2m (электрон 3,637·10⁻⁴ м²/с, протон 1,981·10⁻⁷ м²/с).

A6 §3.2, стр. 557–581, ур. (gamma0)

подставляет L_z = ħ/2 в L_z = C0·m

Целая накрутка статического слоя снимается выходом оси в третье измерение (π₁(RP²) = Z₂), поэтому у статического слоя два состояния — n = 0 и n = 1 — и башни спиновых состояний у элементарной частицы нет.

A6 §3.1, стр. 499–541; Quantum/calc_z2_removability.py

классы петель директора в RP² — Z₂: целая накрутка уходит эскейпом Мермина, полуцелая остаётся. Пробел: не показано, что слой релаксирует к наименьшему представителю топологического класса: снятие чётной накрутки — динамика, а не топология

Спин 1/2 — одна неснимаемая полускрутка: циркуляция слоя Γ_s = (n/2)·Γ_m при n = 1, то есть полуквант h/2m.

A6 §3.1, стр. 501–509, ур. (quant); §3.2, стр. 557–569; §4.1, стр. 613–628

Γ_s = (n/2)·Γ_m из смыкания ленты; при Γ_s = h/2m и Γ_m = h/m это n = 1 — единственное неснимаемое состояние. Пробел: не показано, что на одну полускрутку рамки приходится ровно Γ_m/2 циркуляции течения

Одна полускрутка возвращает рамку к исходной конфигурации только после двух обходов азимута (720°).

A6 §4.2, стр. 630–646, ур. (frame)

полускрутка поворачивает рамку на π за обход азимута: Ω_рамки = ½·Ω_азимута

Если узор заряда движется вместе с веществом (вморожен), g = 1 точно при любой форме и профиле объекта — это орбитальное g_L = 1.

A6 §5.2, стр. 677–699, ур. (g1); §5.3, стр. 725–727

при общем C0 у узора и вещества μ = ½C0Q и L = C0m, и C0 сокращается: μ/L = Q/2m. Пробел: посылка не утверждается: A1.6 (open: Величина заряда задаётся порцией азимутального свирла на универсальной…)

Гиромагнитный фактор слоя g = Ω_узора/Ω_рамки = 2/n: при одной полускрутке g = 2 без ħ, массы и размера объекта.

A6 §5.3, стр. 701–735, ур. (g)

L = ma²·Ω_рамки, μ = ½Qa²·Ω_узора, g ≡ 2mμ/(QL) = Ω_узора/Ω_рамки = 2/n. Пробел: не показано, что пространственная накрутка рамки задаёт отношение угловых скоростей узора и вещества во времени: профиль волны Кельвина, дающий 2/n, не выписан; посылка не утверждается: A1.6 (open: Величина заряда задаётся порцией азимутального свирла на универсальной…)

Слой спина комптоновский: узор заряда обходит кольцо со скоростью c, вещество закручено на c/2, радиус a = ħ/mc (электрон 3,862·10⁻¹³ м, протон 2,103·10⁻¹⁶ м).

A6 §5.4, стр. 737–776, ур. (closure)

u_зар² = Γ_m·ω0/2π = c²; u_вещ = u_зар/2 по передаточному отношению; L = m·a·u_вещ = ħ/2 фиксирует a

Магнитный момент элементарной частицы со спином 1/2 — магнетон eħ/2m (у электрона μ_B).

A6 §5.4, стр. 752–785

ток узора заряда e на кольце λ̄_C со скоростью c: μ = ½e·c·λ̄_C = eħ/2m. Пробел: посылка не утверждается: A1.6 (open: Величина заряда задаётся порцией азимутального свирла на универсальной…)

Фаза внутренних часов движущейся частицы ω0γ(t − vx/c²) задаёт волну де Бройля: k = γmv/ħ, λ = h/γmv.

A6 §6, стр. 806–821; §7.1, стр. 846–857, ур. (debroglie); Quantum/calc_debroglie_beta.py (до β = 0,9)

лоренц-компенсация хода и одновременности даёт фазу ω0γ(t − vx/c²), её пространственная часть — k = γmv/ħ

Уровни водорода — набор растущих оболочек r_n = n²a0 с энергиями E_n = E1/n² (с приведённой массой a0 = 5,2947·10⁻¹¹ м, E1 = −13,5983 эВ).

A6 §7.2, стр. 872–896; §7.5, стр. 975–982

условие Бора — Зоммерфельда плюс кулоновский баланс μv²/r = k_e·e²/r² с приведённой массой. Пробел: кулоновский баланс на атомном масштабе — импорт: носитель 1/r² под полом клетки ℓ_min = 10,6 нм не построен (A1 S30); посылка снята автором: Условие Бора — Зоммерфельда γmvr = nħ.…; вывод уровней через орбиту n = 1 снят автором (основное состояние — оболочка без циркуляции); из стоячей оболочки a0 и E1 не выведены — долг

Частота линии — разность частот термов (комбинационный принцип Ритца), а не частота обращения: при n = 2 обращение 8,22·10¹⁴ Гц против линии 4,57·10¹⁴ Гц, при n = 100 их отношение 1,015 (принцип соответствия как предел).

A6 §7.3, стр. 914–927

сосуществующие конфигурации n и m пульсируют на разности частот; сравнение с частотой обращения при n = 2 и n = 100

Стоячая конфигурация узора не излучает: дипольный канал закрыт симметрией, монополь в поперечный сектор не излучает, вещество ЭМ-молчаливо.

A6 §7.4, стр. 929–945; Quantum/calc_standing_1s.py

закрывает три канала излучения по отдельности: диполь узора нулевой по сферической симметрии, монополь не излучает в бездивергентный поперечный сектор, заряд — инвариант узора, а не груз вещества. Пробел: посылка не утверждается: A1.S1 (withdrawn: Реология Кельвина–Фойгта в выводе: ток вакуума — вязкая релаксация, эф…)

Скорость линии 2p → 1s из диполя биения по формуле Лармора A = 6,260·10⁸ с⁻¹.

A6 §7.4, стр. 946–956

формула Лармора на частоте биения с диполем произведения двух узоров. Пробел: диполь биения ⟨1s|z|2p⟩ = 0,7449·a0 взят из волновых функций КМ, а не построен из узора

Пол неопределённости Δx·Δp ≳ ħ: частицу нельзя локализовать мельче её слоя λ̄_C без передачи импульса ~mc, и масса из произведения сокращается.

A6 §8.1, стр. 1021–1033, ур. (floor)

удержание мельче собственного слоя λ̄_C требует импульса ~mc: λ̄_C·mc = ħ. Пробел: довод даёт произведение ~ħ только при Δx ~ λ̄_C и нижней границы Δp при Δx ≫ λ̄_C не даёт

Нельсоновский коэффициент диффузии D = ħ/2m тождественно равен инварианту закрутки C0 (электрон 5,788382·10⁻⁵ м²/с, протон 3,152451·10⁻⁸ м²/с).

A6 §8.2, стр. 1035–1049, ур. (nelson)

C0 = ħ/2m и нельсоновское D = ħ/2m совпадают по построению

Уравнение Шрёдингера и Δx·Δp ≥ ħ/2 для одновременной статистики следуют по теореме Нельсона из блуждания частицы с коэффициентом D = C0.

A6 §8.2, стр. 1037–1071; Nelson 1966; Grabert, Hänggi, Talkner 1979

подставляет D = C0 в теорему Нельсона, ограниченную одновременными распределениями. Пробел: не выведено, что частица блуждает именно с D = C0 (условие У-Н)

Коэффициент D = ħ/2m — величина частицы, а не транспортный коэффициент среды: D(e)/D(p) = m_p/m_e = 1836,2.

A6 §9.2, стр. 1124–1143

D ∝ 1/m, а транспортный коэффициент среды один для всех погружённых тел

Фермион — статический слой с полуквантом циркуляции (одна полускрутка), бозон — бегущий квант с целым квантом: у бегущей волны полный оборот уносится движением и на месте не снимается.

A6 §3.1, стр. 526–529; §10.1, стр. 1183–1210

статический слой держит только полускрутку, у бегущего кванта полный оборот уносится распространением. Пробел: не показано, почему целая накрутка бегущего кванта не снимается на месте

Фотоэффект: порог по частоте, рост числа, но не энергии фотоэлектронов с яркостью (E_max = ħω − A) и отсутствие задержки следуют из неделимости порции ħω.

A6 §10.2, стр. 1212–1234

порция ħω приходит целиком: порог — ħω против работы выхода, яркость — число порций, копить нечего. Пробел: посылка не утверждается: A7.5 (no_premise: Кольцо механически не несёт ни энергии, ни момента кванта: E_ring ≈ 5·…)

Поворот прибора на угол θ поворачивает рамку на (n/2)θ, откуда угловой закон P(+|θ) = cos²(nθ/2): при n = 1 — cos²(θ/2) и корреляция E(θ) = cosθ, при n = 2 — закон Малюса cos²θ.

A6 §11.4, стр. 1397–1462, ур. (born)

поворот прибора на θ поворачивает рамку на (n/2)θ; малюсовская проекция в углах рамки. Пробел: квадрат косинуса обоснован только для двухканального анализатора с пороговым детектором: распределение фазы φ при подготовке не выведено, для магнита закон взят по форме

Обмен двух тождественных частиц с полускруткой протаскивает рамку через полный оборот и даёт множитель −1: антисимметрия фермионов — бухгалтерия скруток (теорема Финкельштейна — Рубинштейна).

A6 §12, стр. 1640–1658

обмен протаскивает рамку через полный оборот, что для полускрутки даёт −1 (теорема Финкельштейна — Рубинштейна, импорт). Пробел: механизм, непрерывно поддерживающий полускрутку наведённого слоя у связанных и свободных частиц, не построен

Нарушение неравенства Белла совместимо с реализмом: одни предустановленные значения дают |S| ≤ 2, а перестройку между измерениями переносит реальный конечный канал продольного сектора c_s ≈ 1,26·10²³ м/с.

A6 §13.2, стр. 1683–1694; §14.1–§14.2, стр. 1786–1807 (канонический раздел серии; то же в A0 S34)

предустановленные значения ограничены |S| ≤ 2 (Белл), нарушение переносит конечный сверхсветовой канал продольного сектора. Пробел: угловая корреляция пары E(θ) = −cosθ из механики канала не выведена

Канал конечен: корреляции запаздывают на L/c_s — 1,4·10⁻¹⁹ с на базе 18 км, 9,5·10⁻¹⁸ с на базе 1200 км.

A6 §13.5, стр. 1751–1768; §14.2, стр. 1819–1829

задержка L/c_s при паспортном c_s

В схемах Банкала при одновременности измерений лучше L/c_s корреляции отступают от квантового счёта, а сигналинга нет.

A6 §14.3, стр. 1845–1860; Bancal и др. 2012

v-каузальный канал без сигналинга не воспроизводит все квантовые корреляции (теорема Банкала), и программа принимает рог «отступление от квантового счёта»

Основное состояние водорода — стоячая оболочка узора без циркуляции: орбитальный момент L = 0.

A6 §7.4 (стр. 958–963), §7.6 (стр. 990–993); A9 §8

атом хранит энергию в стоячих конфигурациях узора; основное состояние — стоячая оболочка. Пробел: устойчивость оболочки держится на Δp ~ ħ/a и комптоновском профиле, взятых из КМ (разбор S26) Решение автора: автор 2026-09-26: принято изложение A6 §7.4, §7.6 и A9 §8.

Спин-спиновое взаимодействие строго дипольное (1/r³): механическая перекрёстная энергия двух вихревых полей спина при силе, заданной μ_B, на 8,3 нм составляет 3,5·10⁻⁸ от магнитной, и добавочной силы сверх магнитной нет.

A6 §2.3 «Сила поля задана моментом», стр. 385–406; §15 «Фальсификаторы», стр. 2023–2028; разбор S16; Quantum/calc_core_vs_field.py

дальнее течение слоя закрутки дипольно, а его сила задана магнитным моментом μ_B. Пробел: нет ясной предпосылки: не следует — вывод «добавки нет» сделан по одной точке 8,3 нм, а по тем же формулам перекрёстная энергия ∝ 1/d при магнитной ∝ 1/d³, так что её доля растёт как d² (около 1,5 % на 2,2 мкм, 0,5 на 12 мкм; разбор S16); силу поля задаёт словарная постоянная R_m, которую граф не утверждает (not_asserted A6)

Вещественное кольцо дальнему полю невидимо: кольца проницаемы друг для друга и геометрически свет на свете не рассеивают.

A7 §2.7 «Кольцо прозрачно для дальнего поля», стр. 514–520

кольцо — узор линейной среды и, как звуковые волны, проницаемо для других колец. Пробел: взаимодействие двух колец не посчитано: проницаемость объявлена по образцу звуковых волн («узор среды»); посылка снята автором: Радиус кольца ρ = √(ħ/(m_vac ω)) ∝ ω^(−1/2): 4,8 нм для света 550 нм, 2,3·10⁻¹⁰ м для кван…

Фотон электрически нейтрален: у кольца нет кора и статической сшивки, которые несут заряд.

A7 §2.1 «Оговорка о заряде», стр. 230–240

заряд — статическая сшивочная порция узора у нити с кором, а у кольца-фотона нет ни кора, ни статической сшивки. Пробел: посылка не утверждается: A1.6 (open: Величина заряда задаётся порцией азимутального свирла на универсальной…); посылка не утверждается: A3.18 (prose: Условие якорения заряда — сжимаемый слой у границы кора (несжимаемая о…)

Скорость фотона не зависит от скорости источника: её задаёт среда.

A7 §2.5, стр. 370–377

кольцо переносит поперечная волна, а её скорость c = √(G/ρ₀) — свойство среды

Поперечный сектор для света не имеет решёточной дисперсии: видимый свету масштаб микроструктуры не больше 4,3·10⁻²⁷ м, на 19 порядков мельче клетки сети ℓ_c = 36,3 нм.

A7 §2.5 «Те же данные убивают свет как моду решётки-губки», стр. 379–393

решёточная дисперсия Δc/c = (Eℓ/ħc)²/8 при квадратичной границе GRB 090510 даёт ℓ ≤ √8·ħc/E_QG,2 = 4,3·10⁻²⁷ м; волна на нити идёт при c при любых a_н и ℓ_c. Пробел: упругость, дающая c, — коллективное свойство губки с клеткой ℓ_c; почему волна с λ̄ ≪ ℓ_c клетки не чувствует, не показано — опора на волну по отдельной нити (вход A0)

Поле источника, равномерно движущегося сквозь эфир, — его статическое поле, сжатое вдоль движения ровно в γ = (1 − v²/c²)^(−1/2) раз при всех v < c (эллипсоид Хевисайда).

A8 §3.1 (стр. 243–285)

в сопутствующей координате ξ = x − vt волновое уравнение поперечного сектора становится анизотропным уравнением Пуассона, а замена ξ = ξ′/γ возвращает изотропный оператор. Пробел: посылка не утверждается: A1.S1 (withdrawn: Реология Кельвина–Фойгта в выводе: ток вакуума — вязкая релаксация, эф…)

Связанная структура реально сокращается вдоль движения: L∥ = L₀/γ, L⊥ = L₀.

A8 §3.2 (стр. 289–296)

равновесие, заданное собственными полями, сжимается вместе с полем. Пробел: что неволновые части структуры — нить с натяжением, керн под давлением p₀, коры — сжимаются вместе с полем, не показано

Световые часы, движущиеся сквозь эфир, идут в γ раз медленнее при любой ориентации: T∥ = T⊥ = γT₀.

A8 §3.2 (стр. 297–316)

луч поперечных часов идёт в кадре эфира по диагонали, продольных — со скоростями c ∓ v на сокращённом плече; оба периода равны γT₀

Все внутренние процессы движущейся структуры реально замедляются: ω → ω/γ.

A8 §3.2 (стр. 317–322), §2.2 (стр. 195–200)

всякий внутренний процесс структуры приравнен световым часам. Пробел: замедление выведено для световых часов; для атомных, ядерных и слабых процессов нужна ковариантность всей их динамики

Сокращение, замедление и световая синхронизация дают полное преобразование Лоренца: t′ = γ(t − vx/c²), x′ = γ(x − vt), y′ = y, z′ = z.

A8 §4.1 (стр. 384–421)

координата по сокращённой линейке, ход замедленных часов и смещение синхронизации vx′/c² собираются в преобразование Лоренца

Волновой оператор поперечного сектора форм-инвариантен относительно преобразования Лоренца.

A8 §4.2 (стр. 425–438)

цепное правило для производных и подстановка в (1/c²)∂ₜₜ − ∂ₓₓ

Скорости складываются по закону u′ = (u − v)/(1 − uv/c²), и каждый инерциальный наблюдатель из c-мод измеряет одну и ту же скорость света c.

A8 §4.2 (стр. 445–452)

композиция бустов вдоль одной оси; u = c переходит в u′ = c

В тест-теории Робертсона–Мансури–Секла механизм даёт точно лоренцевы параметры (α, β, δ) = (−½, ½, 0).

A8 §4.3 (стр. 456–466)

коэффициенты преобразования a = 1/γ, b = γ, d = 1 подставлены в параметризацию РМС

Кадр покоя эфира не обнаруживается приборами из c-мод: в своих координатах они подчиняются тем же уравнениям, что и в кадре эфира.

A8 §4.2 (стр. 436–443), §8.1 (стр. 732–744)

процессы из c-мод подчиняются форм-инвариантному волновому оператору. Пробел: ковариантность всей физики приборов — коров, нити, их связи с продольным сектором — не выведена (статья сама, §8.2 п. 1)

Множитель γ содержит скорость света c, а не скорость продольного звука c_s: сокращаются и замедляются только структуры из c-мод.

A8 §3.3 (стр. 334–356)

в эллипсоиде Хевисайда стоит β = v/c поперечного сектора; по c_s число Маха при v ~ c было бы ~10⁻¹⁵

Продольный канал c_s не входит в лоренцеву симметрию световых приборов и не обнаруживается ими: классического сигнала быстрее c они из него не извлекают.

A8 §4.3 (стр. 466–472), §6.2 (стр. 637–642); A0 §2.1 (стр. 166–177)

продольный сектор не входит в симметрию, построенную из c-мод, поэтому её не ломает и ею не выделяется. Пробел: вещество из c-мод связано с продольным сектором через тяготение и давление p₀ — развязка каналов не показана

При v → c уравнение статики связанной структуры меняет тип с эллиптического на гиперболический: в прежнем виде структура из c-полей со скоростью c и выше не существует.

A8 §6.2 (стр. 627–632)

оператор (1 − β²)∂ξξ + ∂yy + ∂zz при β = 1 теряет эллиптичность

Электромагнитным силам нечем разогнать структуру сверх c: связывающие поля бегут по сети со скоростью c.

A8 §6.2 (стр. 621–623); A0 §3.2 (стр. 266–270)

силы на структуру передают поля, бегущие по сети с c. Пробел: скорость переносчика силы сама не ограничивает скорость тела — предел даёт только рост инерции, а релятивистская динамика всей массы не выведена

Энергия связи инертна: дефект массы — унесённая при связывании энергия, Δm = B/c².

A8 §5.2 (стр. 549–551, 568–570)

энергия связи — изменение транспортируемой энергии структуры, и по E₀ = mc² её уход уменьшает массу на B/c²

Потолок c для вещества не зависит от природы силы: γ-расходимость — свойство самой структуры, сверхсвет вещества — не разгон, а смена режима с конусом Маха; видимая сверхсветовость джетов — проекция.

A8 §6.2 (стр. 613–654)

γ-сжатие поля источника и смена типа уравнения статики при v → c дают потолок, не зависящий от толкающей силы. Пробел: рост инерции структуры со скоростью (релятивистская динамика нити) не выведен — статья числит эту посылку открытой Решение автора: автор 2026-09-26: принято изложение A8 (§6.2).

Длина собранной электроном нити L_e = m_e/μ_н = 0,08–0,26 мм, энергия покоя — натяжение на длину: T L_e = m_e c².

A9 §4.2, стр. 334–343, 362–365

L_e = m_e/μ_н при μ_н = ρ₀ℓ_c²/n (n = 1…3); натяжение T = μ_н c² даёт T L_e = m_e c². Пробел: верхний край 0,26 мм отвечает паспортному μ_н = 3,5·10⁻²⁷ кг/м, на 10 % ниже формулы μ_н = ρ₀ℓ_c²/3 (по ней 0,234 мм)

Спин электрона ħ/2 несёт вращение массы собранной нити вне керна: каждая единица массы несёт удельный момент C₀ = ħ/(2m_e), всего L = C₀m_e = ħ/2.

A9 §2, стр. 204–206; §4.2, стр. 349–352; T3_spin_layer_mass_profile.py

каждая единица массы вне керна несёт удельный момент C₀, так что L = C₀m_e = ħ/2 при всей массе в слое. Пробел: при потенциальном вихре L = m·C₀ для любого распределения массы вне керна, а множители 2/3 и 2/5 для оболочки и шара взяты из твёрдого вращения; итог держит посылка «вся масса вне керна», C₀ = ħ/2m задан наблюдаемым спином (A6)

Заряд электрона не распределён по слою λ̄_C = 386 фм — ни статически, ни вращающимся узором.

A9 §5.2, стр. 570–583; calc_ring_formfactor.py

заряд, статически намазанный на кольцо λ̄_C, даёт F = sin(qa)/(qa) с нулём при q = π/a = 1,6 МэВ/c, жёстко вращающийся узор — подавление ~1/(qa), дефицит ~90 % при 5 МэВ/c

Заряды электрона и протона равны по модулю при отношении масс 1836: величина заряда — порция среды, одна для всех тел, и масса с классом тела в неё не входят.

A9 §3.2, стр. 230–252

любой кор, какого бы класса он ни был, сшивается с одной губкой одной порцией, и масса тела в величину заряда не входит. Пробел: посылка не утверждается: A1.7 (open: Величина заряда задаётся порцией азимутального свирла на универсальной…)

Масса электрона движется вместе с узором свирла (вмороженность ξ = 1): слой — множество уровня поля, а дефект, заданный множеством уровня, движется со скоростью этого множества.

A9 §7.4, стр. 881–888; §10, стр. 1081–1085; calc_defect_transport_lemma

масса — сам слой, слой — множество уровня поля, а скорость дефекта, заданного множеством уровня, тождественно равна скорости этого множества. Пробел: в §4.2 «вещество» — материал нити, который со сгущением не движется («движется сгущение, а не нити»), а ξ определено как отношение скоростей вещества и свирла: лемма доказывает равенство для узора

Электрон устойчив топологически: скрутка кинка снимается только антикинком (позитроном), и время жизни ограничено частотой встреч, а не вязкостью.

A9 §6.3, стр. 699–708

скрутка кинка — топологический дефект нити: она снимается только встречей с антикинком, а распад вихря требует реконнекции, не вязкости. Пробел: нужен закон сохранения числа кинков: при β⁻-распаде электрон рождается без позитрона, носитель компенсирующей скрутки не назван

В среде Кельвина — Фойгта кор электрона не расплывается: сдвиг релаксирует к упругому равновесию за τ_KV ~ 10⁻⁴⁹ с, а не к нулю.

A9 §6.1–§6.3, стр. 650–691

среда со статическим сдвиговым модулем G(0) > 0 релаксирует сдвиг к упругому равновесию, и расплывание кора останавливается упругостью. Пробел: та же упругость запрещает стационарное сдвиговое течение: вращение слоя на c/2 и прокачка при c копили бы деформацию; течение это или бегущий узор, не сказано

Возбуждённых состояний электрона нет ни на каком масштабе.

A9 §5.3 «Дефект без внутренних мод», стр. 636–641; фальсификатор 3, стр. 1137–1138

у дефекта без внутренних мод нет возбуждённых уровней

Линии свирла заряда электрона сходятся на кинке — одной точке нити; свирл нормирован на клетке сшивки ℓ_c ≈ 36 нм (азимутальная кромка αc), а узор бежит по слою λ̄_C со скоростью c.

A9 §5.3 «Архитектура свирла вынуждена», стр. 597–619

свирл до оси кладёт световую кромку на ангстремы вопреки атомной физике; остаётся свирл на клетке сшивки и узор на слое при c, сходящиеся на кинке по Гельмгольцу. Пробел: довод исключения — свирл, доведённый до оси, ставит световую кромку на 1,5 Å — не воспроизводится (2,65 Å при Γ₀ = h/m_c, 1,32 Å при h/2m_c); кромка αc на ℓ_c — тождество при ℓ_c² = h/(πe)

Дипольный форм-фактор одиночного акта κ₁ = ⟨Θ/2⟩_w = π/4 точно — для любого веса ориентаций вида f(sin θ₁, sin θ₂, |sin φ|).

A9 §7.4 «Волновой якорь», стр. 828–858; calc_theta_parity_P11.py, calc_kappa_wave_P11.py (МК 2·10⁷ пар)

отражение cos θ₁ → −cos θ₁, φ → π − φ сохраняет меру и вес леммы и переводит Θ в π − Θ, поэтому ⟨Θ⟩_w = π/2

Вероятность мягкого электромагнитного акта (одна порция) P = ½(π/4)²α² ≈ 1,64·10⁻⁵.

A9 §7.4, стр. 889–891

P = P₀κ₁²(u_φ/c)² при P₀ = ½, κ₁ = π/4 и u_φ = αc

Плотность квантов циркуляции сети — инвариант теоремы Кельвина: рождение, слияние и деление квантов сети заперты, сеть метастабильна при любой клетке, и локальная динамика значения этой плотности не выбирает.

A9 §7.4 «Статусы», стр. 948–954

по теореме Кельвина циркуляция сохраняется, и кванты циркуляции сети локальной динамикой не рождаются, не сливаются и не делятся Решение автора: уточнение автора п. 6 (2026-09-26): запрет рождения квантов сети — инвариант Кельвина (A9).

Механизм g = 2/n от связанности не зависит: у присоединённого кинка число полускруток то же, что у свободного.

A9 §8, стр. 965–973, 998–1002; фальсификатор 4, стр. 1143–1145

g = 2/n зависит только от числа полускруток, а у присоединённого кинка оно то же. Пробел: дираковская поправка на связь (g(²⁸Si¹³⁺) − g_своб = −3,5·10⁻³) механизмом g = 2/n не даётся; относит ли статья её к «КЭД-поправкам» фальсификатора 4, не сказано

Удельная энтальпия связанной фазы h = (u_инерт + p₀)/ρ_core = 7/8·c².

A9 §4.3, стр. 453–460, 498–502

при u_инерт = ½p₀ и ρ_core = γ_ф p₀/c² удельная энтальпия (u_инерт + p₀)/ρ_core = 1,5/γ_ф·c² = 7/8·c²

Скрытая теплота конденсации свободного газа в нить L = 7/2·p₀/ρ₀ − 7/8·c² = 4,40·10²⁹ c².

A9 §4.2, стр. 379–383

разность удельных энтальпий свободной стороны h = 7/2·p₀/ρ₀ (калорика γ = 1,4) и связанной фазы 7/8·c²

Плотность энергии среды u = 2,5·10³⁵ Дж/м³ (2,83·10⁴⁶ Дж/кг = 3,15·10²⁹c²) — на 44 порядка выше плотности тёмной энергии; удельная энтальпия свободной фазы h = 7/2·p0/ρ0 = 3,96·10⁴⁶ Дж/кг = 4,40·10²⁹c².

A10 §2 стр. 121–129, §3 стр. 182–189, 198–211; разбор S1 (ok)

u = p0/(γ − 1) и h = u_уд + p0/ρ0 = 7/2·p0/ρ0 на паспорте p0 = 1,0014·10³⁵ Па, ρ0 = 8,854·10⁻¹² кг/м³, γ = 1,4 Решение автора: уточнение автора 2026-09-26, п. 2: газ несёт массу ρ_g = ρ0, удельные величины свободной фазы отнесены к ρ0; «газ — малая доля f» (A10 стр. 167–168) снято.

Реликтовое излучение (2,725 К) — тепловой спектр поперечного сектора, не термализованный со средой; температурой среды оно не является.

A10 §2 стр. 172–177; разбор S4 (ok)

реликт — фотонный газ поперечного сектора, а прозрачность вакуума не даёт ему термализоваться с продольным газом. Пробел: посылка не утверждается: A1.24 (withdrawn: Реология Кельвина–Фойгта в выводе: ток вакуума — вязкая релаксация, эф…)

Давление и плотность среды выравниваются звуком за r/c_s (хаббловский радиус — за ~10³ с): среда глобально изобарична и однородна по плотности.

A10 §5 стр. 419–423; разбор S25 (ok)

возмущения давления и плотности бегут со скоростью c_s = 1,26·10²³ м/с, и хаббловский радиус ~1,3·10²⁶ м проходится за ~10³ с

Однородный фон среды не тяготеет — ни его энергия u = 2,5·10³⁵ Дж/м³, ни масса покоя ρ0 ≈ 10¹⁵ критических плотностей (≈2·10²¹ M☉ внутри 15 кпк): источник поля — локализованное вещество, и проблема космологической постоянной не возникает.

A10 §3 стр. 212–243; разбор S5 (числа пересчитаны), S6

уравнение Пуассона A2 пишется по локализованным источникам — удержанной материи, а у однородного фона градиента нет. Пробел: не построено, почему масса и энергия самой среды не входят в источник уравнения Пуассона: довод «поле требует градиента» этого не даёт — у однородной плотности решение φ = (2π/3)Gρr² (разбор S6)

Энтропийный скачок перехода газ → нить на плато s_core − s_a = −L/T_a следует из равенства химических потенциалов без уравнения состояния и с калорикой свободной фазы равен −1,40 c_v на единицу массы.

A10 §4.2 стр. 296–317; разбор S9, S10 (ok); calc_coexistence_entropy.py

равенство μ = h − Ts фаз при общей T_a даёт Δs = (h_core − h_a)/T_a = −L/T_a, а при c_vT_a = 5/2·p0/ρ0 и L = 7/2·p0/ρ0 − 7/8·c² — −7/5 с поправкой 3·10⁻³⁰

Обратимая конденсация газ → нить на плато энтропийно нейтральна: выделенная скрытая теплота L, уходя в окружение при T_a, возвращает +L/T_a, и полный баланс сводится к Ṡ = (P_diss − Q̇)/T_a.

A10 §4.2 стр. 319–329; разбор S11 (ok)

слагаемое ṁ(s_core − s_a + L/T_a) в балансе энтропии открытой системы обращается в нуль

У стока энергии A2 нет вопроса Кельвина — Планка: цикла, извлекающего работу из одного резервуара, нет — есть перенос энергии из газа в тела и сеть.

A10 §4.1 стр. 274–284; §4.4 стр. 379–387; разбор S8

сток A2 — перенос энергии из газа в тела и сеть, а конденсация на плато энтропийно нейтральна. Пробел: тело со стоком в стационаре возвращается в своё состояние, как в цикле; вопрос снят лишь для адреса «тепло», а для адреса «масса» нужна неназванная посылка, что поток κM — работа, а не теплота (разбор S8, S36)

Вязкая релаксация среды τ = L²/ν медленна — ~(1,8–2,5)·10²⁴ лет на 1 м и ~10³⁸ лет на масштабе Земли, а за время t0 выравнивается лишь масштаб √(νt0) = 75–88 нм.

A10 §5 стр. 392–419, 425–440; разбор S21, S24 (ok)

τ = L²/ν при молекулярной вязкости ν = (1,26–1,74)·10⁻³² м²/с; обратная постановка — L = √(νt0)

Локальная температура среды T(r) определена всюду: локальное равновесие устанавливается за микроскопическое время среды (≲10⁻⁴⁹ с), несравнимо меньшее возраста t0.

A10 §5 стр. 429–436; разбор S23

время локального равновесия меньше t0 в 2–3·10⁶⁶ раз, поэтому T(r) определена в каждой точке. Пробел: взято τ_KV = ν/c² — время упругости сети (поперечный сектор), а не время столкновений газа; кинетическая оценка ~νρ0/p0 ≈ 10⁻⁷⁸ с короче и вывод не меняет (разбор S23)

Однородная (нераспавшаяся) ветвь держит давление p_одн = p0/2 на всех 29 порядках плотности: прочность среды на растяжение равна порогу кавитации p0/2, а правило Максвелла ∫v dp = 0 выполняется тождественно.

A10 §6 стр. 461–488; разбор S16 (ok); Theory/calc/T38_constitutive.py

при плоском барьере ω ≡ p0/2 и ω′ = 0 однородная ветвь даёт p = p0 − ω + ρω′ = p0/2 (тождество Лежандра), а ∫v dp = [ω′] = 0

Продольный звук меряет замороженный модуль своей фазы — γp/ρ у свободной, c²/γ_ф у связанной — при нулевой статической жёсткости вдоль плато, так что плато не противоречит ни звуку, ни устойчивости.

A10 §6 стр. 496–504; разбор S18 (ok)

на волновых частотах x вморожен, и продольная жёсткость — модуль своей фазы, как в релаксирующей среде Мандельштама — Леонтовича

Форма закона Планка следует из неделимости кванта моды (порция E = ħω; мода с n порциями — n колец цуга — несёт nħω) и больцмановского заселения уровней.

A10 §7 стр. 526–550; разбор S27

квантованность энергии моды порциями ħω и больцмановский вес уровней nħω дают планковское среднее ħω/(e^(ħω/kT) − 1). Пробел: нужны ещё плотность мод 8πν²/c³ (счёт мод статья числит открытым) и неразличимость n колец одной моды — без неё больцмановская статистика даёт закон Вина (разбор S27)

Период цикла структур меньше 98,8 млрд лет — времени свободного падения средней барионной плотности вещества t_ff = √(3π/32Gρ).

A11 §5, Р4 (iii), стр. 381–387

по теореме неэкранировки джинсовский коллапс средней барионной плотности идёт за время свободного падения, и цикл структур обязан быть короче. Пробел: средняя плотность вещества взята статической: разбавление вещества ростом сети не учтено, а при нынешнем Ω_b ≈ 0,05 она не коллапсирует

Профиль втекания u = √(2GM/r) при постоянной плотности ρ₀ имеет ∇·(ρ₀u) = (3/2)ρ₀√(2GM)·r^(−3/2) ≠ 0: поглощение распределено по всему полю и внутри радиуса R растёт как R^(3/2) без предела.

A11 §2, ур. (1)–(3), стр. 145–176

уравнение непрерывности для потока ρ₀u при профиле реки u = √(2GM/r) и постоянной плотности

Образ «тело — точечный сток среды» несовместим с законом 1/r²: сохраняющий массу сток требует u ∝ r⁻² и даёт ускорение ∝ r⁻⁵.

A11 §2, стр. 163–183 («Первое следствие»)

сток постоянной плотности, сохраняющий массу, требует потока, не зависящего от радиуса: u ∝ r⁻², u·du/dr ∝ r⁻⁵. Пробел: постоянство плотности среды у тела принято без обоснования: при ρ ∝ r^(−3/2) сохраняющий массу сток совместим с u ∝ r^(−1/2)

Буквальный перенос среды плотности ρ₀ со скоростью втекания дал бы Земле прирост массы 2,7·10⁻¹⁰ в год (1,2 массы Земли за 4,5 млрд лет) — в 2,7·10³ раз выше границы лазерной локации Луны ~10⁻¹³ в год.

A11 §3, таблица; §3.1, ур. (4), стр. 192–222

поток ρ₀·4πR²u(R) через поверхность Земли (5,1·10⁷ кг/с), накопленный за 4,5 млрд лет, сравнён с границей лазерной локации Луны на вековое изменение GM

При буквальном переносе среда в сфере радиусом 1 а.е. (1,2·10²³ кг при потоке 1,0·10¹⁷ кг/с) была бы исчерпана за 1,2·10⁶ с — около двух недель.

A11 §3.2, стр. 236–248

масса среды внутри сферы 1 а.е. делится на поток через ту же сферу. Пробел: невосполнимость среды внутри сферы не обоснована: поток через сферу и есть приток снаружи, а отношение r/(3u) — время пролёта среды, от ρ₀ не зависящее

Конверсия захваченной телом свободной материи в вещество не превышает 0,04 % потока захвата — 2·10⁴ кг/с у Земли.

A11 §3.1, стр. 223–234; фальсификатор 1

граница лазерной локации Луны ~10⁻¹³ в год отнесена к потоку захвата на скорости убегания 4πR²ρ₀v_esc

Объёмного канала образования вещества нет: захват — поверхностный канал компактного тела с удельным темпом ∝ R^(3/2)·M^(−1/2), в несвязанном газе он равен нулю.

A11 §6.2, стр. 447–456

удельный темп захвата Ṁ/M = 4πρ₀√(2G)·R^(3/2)M^(−1/2) задан поверхностью тела и его скоростью убегания

Рост сети растяжением клеток давал бы дрейф α̇/α = −H = −7,2·10⁻¹¹ год⁻¹ и Δα/α = −ln(1 + z) по лучу зрения; доля растяжения в темпе роста меньше 3,5·10⁻⁹.

A11 §7.1, стр. 530–540; счёт calc_alpha_H_decoupling

при α = h/(2π²cρ₀ℓ_c⁴) разбавление ρ₀ даёт +3H, рост ℓ_c даёт −4H; дрейф сравнён с часами, Окло и квазарами

Постоянная тонкой структуры при вставочном росте неизменна: α̇ = 0 глобально на любой точности, пространственной вариации α нет.

A11 §7.5, стр. 688–695; фальсификатор 5(б)

при неизменных ℓ_c и ρ₀ формула α = h/(2π²cρ₀ℓ_c⁴) не меняется ни во времени, ни в пространстве

Расход энергии газа на рост сети не больше 3Hρ₀c² = 5·10⁻¹² Вт/м³ — доля 10⁻²⁹ запаса p₀/(γ − 1) = 2,5·10³⁵ Дж/м³ за хаббловское время.

A11 §7.1, стр. 514–518; §7.5, стр. 696–700

однородному росту объёма 3H отнесена сверху энергия покоя ρ₀c² на единицу объёма новой сети и сравнена с запасом газа p₀/(γ − 1). Пробел: посылка снята автором: Рост сети оплачивает энергия свободного газа, изымаемая по всему объёму.… Решение автора: автор 2026-09-26: энергия новой сети — ρ₀c² на единицу объёма.

Вещество рост сети не питает: всё вещество горизонта, обращённое в среду, покрыло бы нужный массовый темп 3Hρ₀ лишь на ~8 с, а проточный канал захвата тел меньше нужного в 10¹⁶ раз.

A11 §7.1, стр. 518–521; счёт calc_network_growth_probe

массовый темп 3Hρ₀ новой сети сравнён с массой вещества горизонта и с потоком захвата тел

Акт роста — парное рождение клеток на перегибе нити с суммарной циркуляцией +Γ₀ − Γ₀ = 0 и суммарным моментом +ħ − ħ = 0.

A11 §7.1, стр. 523–527

атомарная порция циркуляции сохраняется: одиночная новая клетка изменила бы суммарные циркуляцию и момент, парная — нет

Однородный рост сети разносит любые две заякоренные точки со скоростью v = H·d — закон Хаббла без центра, — а красное смещение равно 1 + z = exp(∫H dt) при любом H(t).

A11 §7.2, ур. (zlaw), стр. 544–553; счёт calc_z_law_growing_network

однородный рост объёма g = 3H даёт v = H·d между любыми заякоренными точками; цепочка Доплера по заякоренным наблюдателям даёт закон z

Длительности далёких событий растянуты в (1 + z) раз, поверхностная яркость источников падает как (1 + z)⁻⁴.

A11 §7.2, стр. 556–564; счёт calc_tolman_counts_growing_network

разлёт реальный: промежутки между сигналами растягиваются как период волны, d_L/d_A = (1 + z)²

Диссипативное покраснение света в среде (вязкий член К–Ф при ν_eff < 5,6·10⁻⁵² м²/с) даёт за хаббловское время z = 3,3·10⁻²⁰ для оптического кванта и z ∝ ω², поэтому красного смещения не объясняет.

A11 §6.1, стр. 404–420; счёт calc_cmb.py, A1 calc_chromatic_attenuation.py

закон покраснения dω/dx = −(ν_eff/c³)ω³ единственного диссипативного канала среды проинтегрирован на хаббловской длине при границе ν_eff по GRB 080916C. Пробел: посылка не утверждается: A1.S47 (withdrawn: Реология Кельвина–Фойгта в выводе: ток вакуума — вязкая релаксация, эф…); посылка не утверждается: A1.24 (withdrawn: Реология Кельвина–Фойгта в выводе: ток вакуума — вязкая релаксация, эф…)

Потеря энергии светом в статической среде не растягивает длительностей, поэтому статическая вселенная с усталостью света исключена растяжением кривых блеска в (1 + z).

A11 §6.1, стр. 422–432

в статической среде расстояния неизменны, и промежутки между сигналами при приёме те же, что при испускании

У транзиента пересыщения было событие создания («эпоха») на конечной глубине времени — 12,4–13,4 млрд лет назад при H₀ = 73–70 км/с/Мпк.

A11 §7.4, стр. 629–643; §7.5, стр. 681–683; счёт Theory/calc/T50_bernoulli_depletion.py

транзиент ∝ (1 + z)³ назад во времени растёт без предела и при фридмановской форме темпа доходит до a → 0 за конечное время

Среда однородна по давлению на масштабе c_s·t (1,3·10⁸ Мпк уже за 1 год при c_s = 1,258·10²³ м/с) и собственного масштаба космологического диапазона не несёт: линейка 147 Мпк потребовала бы глобально синхронного акта длительностью 36 с, а собственные времена паспорта отстоят от него на 17,5–25 порядков.

A11 §6.3, стр. 462–499; фальсификатор 9

звуковой горизонт среды c_s·t и время r_d/c_s = 36,05 с сравнены с собственными временами паспорта ℓ_c/c, r_p/c, λ̄_C/c

Теплового фотонного поля собственной сети не существует ни при какой температуре: в основном состоянии сеть не излучает собственного кванта.

A11 §8 (i), стр. 732–741

рождение и гибель квантов сети в основном состоянии запрещены (инвариант Кельвина), поэтому собственного кванта сеть не излучает при любом размере клетки. Пробел: запрет опирается на инвариант Кельвина, но почему запутанная сеть не распадается пересоединениями и каскадом кельвиновских волн с излучением, как вихри в сверхтекучей жидкости, не выведено Решение автора: посылка — инвариант Кельвина (A9), а не «сеть — решётка» текста (уточнение автора 2026-09-26, п. 6).

Время жизни сети не меньше 2,2·10²⁵ лет: при запасе 66,6 Дж/м³ её распад светил бы изотропной линией 31,2 мкм (квант 39,7 мэВ) сверх наблюдаемого фона.

A11 §9, фальсификатор 7, стр. 910–918

запас нулевых колебаний сети 66,6 Дж/м³, высвечиваемый квантом 39,7 мэВ, сравнён с наблюдаемым фоном. Пробел: потолком избытка на 30 мкм взята вся плотность энергии реликта, а не диффузный инфракрасный фон на 30 мкм

Покрасневший звёздный свет реликтового фона не даёт: при нынешней светимости j_r = 1,84·10⁸·h L⊙/Мпк³ он накапливает 7,4·10⁻¹⁶ Дж/м³ — в 57 раз меньше реликта, — и смесь покраснений с разных глубин не планковская.

A11 §8 (ii), стр. 741–759; счёт calc_cmb_redshifted_starlight.py

покраснение ослабляет фон, и интеграл по вечному прошлому сходится: u = j/H₀; спектр — смесь покраснений с разных глубин

Планковский спектр при однородном растяжении частот остаётся планковским: T(z) = T₀(1 + z).

A11 §8 (iii), стр. 760–762

однородное растяжение всех частот в (1 + z) и разбавление числа квантов ∝ (1 + z)³ сохраняют чернотельную форму

Без горячей плотной эпохи первичных обилий нет: звёздный маршрут при dY/dZ = 2,0 требует металличности Z = 0,12 против наличных 4,6·10⁻⁴ (промах по гелию в 265 раз), а дейтерий звёзды только уничтожают.

A11 §8, стр. 779–787; фальсификатор 8

объёмного канала образования вещества нет, звёздный выход гелия dY/dZ = 2,0 требует металличности, которой нет, дейтерий звёзды разрушают

Рост возмущений плотности на одних барионах от z = 1060 до z = 0 даёт множитель 112,6 против требуемых 10⁵ (недобор ×889): крупномасштабная структура упирается в недостающую массу вещества.

A11 §8, стр. 788–797

джинсовский линейный рост возмущений при строгом 1/r² и барионном содержании. Пробел: множитель посчитан на фоне открытой фридмановской модели на одних барионах, а не на кинематике роста сети (на ней при тяготении одних барионов — 7,4)

Масштаба ускорения a₀ = 1,2·10⁻¹⁰ м/с² в теории нет: он потребовал бы длины c²/a₀ = 7,5·10²⁶ м при единственной длине сети ℓ_c = 36,28 нм, а нелинейность гравитационного сектора на 8 кпк составляет 6·10⁻¹⁴ против нужного множителя 1,5.

A11 §8, стр. 823–834

полевой носитель безмасштабен, единственная длина сети — ℓ_c; нужная длина c²/a₀ и нелинейность сектора на 8 кпк сравнены с требуемым. Пробел: посылка не утверждается: A2.S37 (no_premise: Статическое поле безмасштабно: отклонений от закона 1/r² нет вплоть до…)

Плоская кривая вращения галактики требует реального изотермического источника массы ρ = v²/(4πGr²) — 9,5·10⁻²² кг/м³ на 8 кпк, — и масса, отклоняющая свет, равна массе, ведущей орбиты.

A11 §8, стр. 826–837

при строгом 1/r² и γ_PPN ≡ 1 плоская кривая вращения тождественна изотермическому источнику, а масса линзы равна динамической при любом составе вещества

Конфигурации свободной среды (потоковые структуры, сгущения газа) и нити сети без вещества гравитационного заряда не имеют и тёмной материей быть не могут.

A11 §8, стр. 848–866

гравитационный заряд — сток на длину нити связанной фазы, энергия свободной среды не тяготеет, поле без работающего источника релаксирует за r/c_s

Барионная асимметрия — начальное значение сохраняющейся спиральности, а не остаток после аннигиляции, и условия Сахарова ей не нужны.

A11 §8, стр. 798–815

заряд — сшивочная порция циркуляции со знаком, пришпиленным леммой о знаке-локе; полная спиральность сохраняется, заряженный узел рождается только в C-паре, спиральность сосредоточена в веществе. Пробел: посылка не утверждается: A1.6 (open: Величина заряда задаётся порцией азимутального свирла на универсальной…); посылка не утверждается: A1.S24 (withdrawn: Знак заряда заперт тейлоровской релаксацией кора (лемма знака-лока, si…)

Связанная фаза — нити сети и вещество — растворяется обратно в свободный газ со средним темпом роста сети.

A11 §5 «Растворение», стр. 349–358

на бесконечном времени картина с растущей сетью стационарна, только если связанная фаза убывает с тем же средним темпом

При росте растёт только сеть: среда как газ не растягивается.

A11 §1, стр. 126–131; §6.2, стр. 436–442; §7.1, стр. 530–540

растяжение среды сдвигало бы α, а дрейф α исключён часами, Окло и квазарами. Пробел: довод через дрейф α касается растяжения клеток сети (ρ₀ и ℓ_c в формуле α); давление свободного газа в α не входит, и что делает газ при росте сети, не показано

Свободное самопересечение петли распадом не является: перешивка в свободной среде сохраняет циркуляцию каждой пряди, и полускрутка слоя не снимается.

A12 §5 «g = 2: замкнутость и якорь класса», стр. 388–393

перешивка в свободной среде сохраняет циркуляцию каждой пряди (теорема Кельвина), крутка узора её не покидает, неснимаемая полускрутка слоя остаётся

Распадный акт несёт ровно один шов: s = 1.

A12 §5 «s = 1: чётность швов», стр. 378–386; счёт calc_weak_gate_seam_theorem.py

шов в одном стыке — инволюция: чётное число передач восстанавливает сопряжение прядей и класс узора, поэтому s нечётно, а минимальный акт несёт s = 1

Шов распада дважды пересекает апертуру собственной полости: g = 2.

A12 §5, стр. 388–402; счёт calc_weak_gate_seam_theorem.py

снять полускрутку можно только у якоря на кромке каверны, значит шов пересекает апертуру; замкнутая прядь, войдя, обязана выйти — ворот двое. Пробел: теорема доказана для шва, не трогающего якорь класса, а распад по A12-2 снимает заякоренную полускрутку: что значит «шов не трогает якорь», не определено

Вероятность самоперешивки P = ½(π/4)⁴α² = 1,013·10⁻⁵ — меньше вероятности парного электромагнитного акта ½(π/4)²α² = 1,64·10⁻⁵ на множитель вторых ворот (π/4)².

A12 §4.1, ур. (Pem) и (GF), стр. 252–298; счёт calc_weak_double_reconnection.py

в структуру акта подставлены (g, s) = (2, 1), κ₁ = π/4, u_φ/c = α; парный электромагнитный акт — (1, 1)

Безразмерная вероятность акта P одна для всех слабых распадов: первый угловой момент ⟨Θ/2⟩ = π/4 на каждых воротах не зависит от веса ориентаций.

A12 §5 «Универсальность G_F — следствие теоремы чётности», стр. 404–420

при независимых воротах P — произведение первых угловых моментов, а первый момент ⟨Θ/2⟩ = π/4 одинаков для любого чётного веса ориентаций (коррелированная альтернатива ⟨(Θ/2)²⟩ весозависима)

Древесное отношение ширин Γ(π → eν)/Γ(π → μν) = (m_e/m_μ)²·[(1 − m_e²/m_π²)/(1 − m_μ²/m_π²)]² = 1,283·10⁻⁴; без лока рукости оно было бы ~2,3.

A12 §6.1, ур. (pion), стр. 494–509; счёт calc_weak_ejection_structure.py

при нулевом моменте пиона лептон с закреплённой рукостью несёт «неправильную» проекцию с ценой ~m_ℓ/E, и древесное отношение собирается из одних масс. Пробел: цена «неправильной» проекции заряженного лептона ~m_ℓ/E взята из дираковской связи киральности и спиральности; из геометрии ворот она не выведена

Ширина распада нейтрона несёт множитель (1 + 3λ²), где λ — отношение аксиальной и векторной амплитуд.

A12 §6.2, стр. 511–519

бухгалтерия момента: синглетный канал с весом 1 и триплетный с весом 3λ²

Замыкание узора при рождении пар идёт по контактному тарифу: по слабой цене оно отставало бы от акта в 2/P ≈ 2·10⁵ раз при любой массе и давало бы лишний множитель 10⁻⁵ в сечениях.

A12 §8 «Открытые строки», стр. 780–791; счёт calc_closure_two_tariffs.py

замыкание узора обязано успевать за акт; по бесконтактной цене P на один акт приходится дефицит времени 2/P, тождественно при любой массе. Пробел: сравнение с измеренными сечениями рождения пар в тексте не приведено: какие сечения и с какой точностью не оставляют множителя 10⁻⁵, не сказано

Предэкспонента ширин не даётся универсальной частотой узора ω = mc²/ħ: отношение Γ/(ω·P²) равно 1,21·10⁻² (τ), 1,72·10⁻⁶ (π), 2,69·10⁻⁸ (μ), 7,56·10⁻¹⁸ (n), нужный показатель массы 5,00 против доступных в программе +1, 0, −1/3, −1/2.

A12 §8, фальсификатор 7, стр. 886–896

измеренная ширина τ, π, μ, n отнесена к ω·P² при ω = mc²/ħ; требуемый показатель массы сравнен с частотами, доступными программе, и с геометрическим масштабом (3m/4πρ_core)^(1/3)

Выброс слабого акта парный: каждый конец шва уносит полускрутку ∓½, а нечётное число концов запрещено целочисленностью зацепления Lk = Tw + Wr.

A12 §7, стр. 612–623

смена одного пересечения меняет целое Lk = Tw + Wr ровно на единицу, и полускрутки концов шва складываются в целое. Пробел: что каждый конец шва уносит именно полускрутку ∓½, утверждено, а не выведено: из целочисленности Lk следует лишь целость суммы

Осевое отношение нейтрона λ = g_A/g_V = 1/κ₁ = 4/π = 1,2732 точно; отсюда асимметрия A = −0,11867 и время жизни нейтрона τ_n ≈ 883 с (881,8 с при унитарном V_ud).

A12 §6.3 (стр. 521–542), фальсификатор 1 (стр. 815–833)

аксиальная амплитуда — один дипольный множитель ворот κ₁ = π/4 против векторной без ворот. Пробел: одни ворота аксиального канала (g_A = 1) — гипотеза «за пределами теоремы»; форма 4/π выбрана из семи кандидатов (разбор S21) Решение автора: автор 2026-09-26: λ = 4/π — утверждение программы; ставка на 878 с снята.